Р¤РР—РРљРђ. 11 класс. Задание в„– 84
Тема: Магнитные свойства вещества. Ферромагнетики. Применение ферромагнетиков
I уровень. Познакомимся с параграфом
1. Магнетики и их классификация
Любое вещество, помещенное РІ магнитное поле, влияет РЅР° значение магнитной индукции этого поля. Например, РїСЂРё внесеВРЅРёРё железного сердечника РІ катушку (соленоид) СЃ током РёРЅРґСѓРєВция магнитного поля соленоида сильно возрастает, Р° сам сердечВРЅРёРє приобретает свойство притягивать мелкие железные предмеВты, С‚. Рµ. намагничивается. Рто явление было впервые обнаружено Ампером.
Впоследствии было установлено, что индукция магнитного поля в веществе может быть и больше и меньше, чем индукция
того же поля в вакууме. Происходит это потому, что каждое вещество в большей или меньшей степени обладает магнитными свойствами. Вещества, способные изменять параметры магнитного поля, принято называть магнетиками.
Для характеристики магнитных свойств вещества введена величина, называемая магнитной проницаемостью этого вещества.
Магнитная проницаемость вещества – это физическая величина, показывающая, во сколько раз индукция магнитного поля в данной точке однородной изотропной среды отличается по модулю от индукции магнитного поля в этой же точке в вакууме
:
.
Вещества, у которых , называют диамагнетиками. К ним относятся, например, элементы
,
,
,
,
,
,
, инертные газы и другие вещества.
Вещества, у которых , называют парамагнетиками. К ним, в частности, относятся
,
,
,
,
,
,
, кислоВСЂРѕРґ Рё РјРЅРѕРіРёРµ РґСЂСѓРіРёРµ элементы, Р° также растворы некоторых солей.
Следует отметить, что значение у диа- и парамагнетиков отличается от единицы очень мало, всего на величину порядка
, поэтому РґРёР°- Рё парамагнетики относятся Рє слабомагВнитным веществам.
Вещества, у которых , называют ферромагнетиками. К ним относятся элементы
,
,
,
Рё РјРЅРѕРіРёРµ сплавы. (РџСЂРё очень РЅРёР·РєРёС… температурах ферромагнитные свойства обнаруВживают элементы
,
,
Рё
.)
Значения Сѓ некоторых сплавов достигают десятков тысяч. Поэтому ферромагнетики относятся Рє сильномагнитным РІРµВществам.
В· Магнитный момент – векторная величиВРЅР°, характеризующая магнитВные свойства тел Рё частиц вещества. Магнитный момент электриВческого тока – вектор
, численно равный РїСЂРѕРёР·РІРµВдению силы тока
РЅР° плоВщадь
, ограниченную контуВСЂРѕРј:
. Направление
определяется правилом правого винта относительно направления тока в контуре. Единица магнитного момента в СР–
. Магнитным моментом обладают РІСЃРµ элементарные частицы Рё образованные РёР· РЅРёС… системы (атомные СЏРґСЂР°, атомы, молекулы). Каждый электрон, движущийся РІ атоме РІРѕРєСЂСѓРі СЏРґСЂР° РїРѕ замкнутой орбите, представляет СЃРѕР±РѕР№ электронный ток, текущий РІ направВлении, противоположном движению электрона. Магнитный момент
электронВРЅРѕРіРѕ тока называется орбитальным магнитным моментом электрона. Рлектрон, также, независимо РѕС‚ его пребывания РІ какой-либо системе частиц (атом, молекула, кристалл), обладает собственным механическим моментом количества движения
, называеВмым СЃРїРёРЅРѕРј. Рлементарное представление Рѕ СЃРїРёРЅРµ связывается СЃ вращением электрона РІРѕРєСЂСѓРі собственВРЅРѕР№ РѕСЃРё.
Если РІ какой-либо системе электронов (атом, кристалл) имеется четное число электронов, то СЃРїРёРЅС‹ каждой пары электронов, направленные РІ противоположные стороны, дают суммарный СЃРїРёРЅ, равный нулю. Такая система назыВвается скомпенсированной РїРѕ СЃРїРёРЅСѓ. РџСЂРё нечетном числе электронов система имеет нескомпенсированный СЃРїРёРЅ, РѕС‚Вличный РѕС‚ нуля.
Наличием Сѓ электрона Рё некоторых РґСЂСѓРіРёС… элементарВных частиц СЃРїРёРЅР° объясняются РјРЅРѕРіРёРµ важные закономерности РІ современной физике. Например, СЃРїРёРЅРѕРј электрона объясняются магнитные свойства ферромагнетиВРєРѕРІ.
Векторная СЃСѓРјРјР° всех орбитальных Рё спиновых моментов электронов РІРЅСѓВтри молекулы или атома Рё представляет СЃРѕР±РѕР№ магВнитный момент частицы.
Пара- и диамагнетизм объясняется поведением электронных орбит во внешнем магнитном поле.
2. Диамагнетизм
У атомов диамагнитных веществ в отсутствие внешнего поля собственные магнитные поля электронов и поля, создаваемые их орбитальным движением, полностью скомпенсированы. Возникновение диамагнетизма связано с действием силы Лоренца на электронные орбиты. Под действием этой силы изменяется характер орбитального движения электронов и нарушается компенсация магнитных полей. Возникающее при этом собственное магнитное поле атома оказывается направленным против индукции внешнего поля.
Р’ атомах парамагнитных веществ магнитные поля электронов скомпенсированы РЅРµ полностью, Рё атом оказывается подобным маленькому РєСЂСѓРіРѕРІРѕРјСѓ току. Р’ отсутствие внешнего поля эти круговые микротоки ориентированы произвольно, так что суммарная магнитная индукция равна нулю. Внешнее магнитное поле оказывает ориентирующее действие – микротоки стремятся сориентироваться так, чтобы РёС… собственные магнитные поля оказались направленными РїРѕ индукции внешнего поля. РР·-Р·Р° теплового движения атомов ориентация микротоков РЅРёРєРѕРіРґР° РЅРµ бывает полной. РџСЂРё усилении внешнего поля ориентационный эффект возрастает, так что индукция собственного магнитного поля парамагнитного образца растет РїСЂСЏРјРѕ пропорционально индукции внешнего магнитного поля. Полная индукция магнитного поля РІ образце складывается РёР· индукции внешнего магнитного поля Рё индукции собственного магнитного поля, возникшего РІ процессе намагничивания.
Природа ферромагнетизма может быть до конца понята только на основе квантовых представлений. Качественно ферромагнетизм объясняется наличием собственных (спиновых) магнитных полей у электронов. В кристаллах ферромагнитных материалов возникают условия, при которых, вследствие сильного взаимодействия спиновых магнитных полей соседних электронов, энергетически выгодной становится их параллельная ориентация. В результате такого взаимодействия внутри кристалла ферромагнетика возникают самопроизвольно намагниченные области размером порядка
. Рти области называются доменами. Каждый домен представляет РёР· себя небольшой постоянный магнит.
В отсутствие внешнего магнитного поля направления векторов индукции магнитных полей в различных доменах ориентированы в большом кристалле хаотически. Такой кристалл в среднем окажется ненамагниченным. При наложении внешнего магнитного поля происходит смещение границ доменов так, что объем доменов, ориентированных по внешнему полю, увеличивается. С увеличением индукции внешнего поля возрастает магнитная индукция намагниченного вещества. В очень сильном внешнем поле домены, в которых собственное магнитное поле совпадает по направлению с внешним полем, поглощают все остальные домены, и наступает магнитное насыщение.
Магнитная проницаемость ферромагнетиков не является постоянной величиной; она сильно зависит от индукции
внешнего поля.
Непостоянство магнитной проницаемости приводит к сложной нелинейной зависимости индукции
магнитного поля в ферромагнетике от индукции
внешнего магнитного поля. Характерной особенностью процесса намагничивания ферромагнетиков является так называемый гистерезис, то есть зависимость намагничивания от предыстории образца. Кривая намагничивания
ферромагнитного образца представляет собой петлю сложной формы, которая называется петлей гистерезиса. При
наступает магнитное насыщение – намагниченность образца достигает максимального значения.
Если теперь уменьшать магнитную индукцию внешнего поля и довести ее вновь до нулевого значения, то ферромагнетик сохранит остаточную намагниченность – поле внутри образца будет равно
. Для того, чтобы полностью размагнитить образец, необходимо, изменив знак внешнего поля, довести магнитную индукцию
до значения
, которое принято называть коэрцитивной силой. Далее процесс перемагничивания может быть продолжен, как это указано стрелками на рисунке.
У магнито-мягких материалов значения коэрцитивной силы невелико – петля гистерезиса таких материалов достаточно «узкая». Материалы с большим значением коэрцитивной силы, то есть имеющие «широкую» петлю гистерезиса, относятся к магнито-жестким.
II уровень. Ну а теперь вспомним кое-что из теории
1. Что называют магнитной проницаемостью вещества?
2. Какие вещества называются диамагнетиками? парамагнетиками? ферромагнетиками?
3. В чем сущность гипотезы Ампера?
4. Чем обусловлен магнетизм атомов? Что представляет собой магнитный момент частицы?
5. Какова природа ферромагнетизма? Объясните доменную структуру ферромагнетика.
Для начала неплохо. Попытайтесь ответить на вопросы
1. Насколько отличаются от единицы магнитные проницаемости диа-, пара- и ферромагнетиков? О чем это свидетельствует?
2. В чем состоит явление магнитного гистерезиса?
3. Что такое петля гистерезиса?
4. Какая величина называется коэрцитивной силой? Когда получается остаточная намагниченность?
5. Что называется точкой Кюри?
III уровень. Попробуйте выполнить задания
A. … способность тел сохранять свою скорость; Б. … влияние на величину электрического тока;
B. … возможность тел накапливать электрический заряд; Г. … магнитные свойства среды, ее способность к намагничиванию;
Д. … электрические свойства среды.
A. … есть вещества, которые совсем не обладают магнитными свойствами;
Б. … все вещества обладают в большей или меньшей степени магнитными свойствами.
A. … наличием магнитных зарядов; Б. … наличием внешнего магнитного поля; B. … движением свободных зарядов;
Г. … наличием молекулярных токов.
Рђ. ,
; Р‘.
,
; Р’.
,
; Р“.
.
А. … очень широка; Б. … очень узка; В. … может иметь произвольную форму; Г. … сердечники трансформаторов нельзя изготавливать из ферромагнетиков.
IV уровень. Проверьте, все ли Вы усвоили
1. РџРѕ графику определить магнитную РїСЂРѕРЅРёВцаемость стали РїСЂРё индукции
намагничивающего поля
Рё
.
V уровень. Рто сложная задача, однако, если Р’С‹ ее решите, то сделаете заметный шаг РІ познании физики, Сѓ Вас Р±СѓРґСѓС‚ РІСЃРµ основания относиться Рє себе СЃ большим уважением, чем прежде
www.yurii.ru
Ферромагнетики Рё РёС… применение - раздел Физика, РЛЕКТРОСТАТРЧЕСКОЕ ПОЛЕ
В
Вещества, у которых магнитная проницаемость достигает сотен и даже миллионов единиц, выделены в особый класс – ферромагнетики. У ферромагнетиков есть ряд особенностей. Первая особенность – это характер намагничивания. У диа- и парамагнетиков вектор намагничивания, а, следовательно, и индукция магнитного поля пропорциональны напряженности внешнего поля. Для ферромагнетиков кривые намагничивания имеют вид (рисунок 33)
В
В
Р РёСЃСѓРЅРѕРє 33
В
При некотором значении Н0 намагничивание М перестает изменяться, наступает насыщение. Кривая М(Н0) идет параллельно оси Н0. На графике зависимости В(Н0) кривая В(Н0) продолжает идти с наклоном к оси Н0 за счет коэффициента m0.
Магнитная проницаемость у ферромагнетиков не остается постоянной, а увеличивается с ростом Н по закону Столетова (рисунок 34).
Р’ очень сильных полях mВ®1, Рё поэтому для получения сильных (Рќ=106 Рђ/Рј) полей применять ферромагнитные сердечники бесполезно. РџСЂРё перемагничивании вещества наблюдается отставание РІ изменении магнитной индукции Р’ РѕС‚ изменения напряженности Рќ0. Рто явление получило название магнитного гистерезиса. РџСЂРё полном цикле перемагничивания кривая Р’ = f(Рќ0) имеет РІРёРґ петли, называемой петлей гистерезиса (СЂРёСЃСѓРЅРѕРє35), РіРґРµ Р’0 – остаточное намагничивание, РќРљ – коэрцитивная сила.
В
Р РёСЃСѓРЅРѕРє 34 Р РёСЃСѓРЅРѕРє 35
Петля гистерезиса в сильной мере зависит от материала и от его обработки. Площадь кривой пропорциональна работе перемагничивания.
Р’ качестве сердечников РІ трансформаторах используют магнитомягкие материалы СЃ СѓР·РєРѕР№ петлей, большим m Рё малой РќРљ. Рто железо (99,9%), пермалой (79,0%Ni, 6% Mo, 16% Fe). Для изготовления постоянных магнитов применяют магнитожесткие материалы: вольфрамовую сталь, альнико (Pb+Co), магнико. Чтобы избежать больших потерь РЅР° вихревые токи, РІ технике высокочастотных колебаний используют ферриты – химические соединения типа МеОFe2O3, РіРґРµ РњРµ – двухвалентный РёРѕРЅ Mn2+, Co2+, Ni2+, Cu2+, Mg2+, Zn2+, Cd2+, Fe2+.
Другой особенностью ферромагнетиков является то, что их ферромагнитные свойства исчезают при некоторой температуре, называемой точкой Кюри (ТК). Например, для гадолиния ТК=17 0С, для никеля ТК=360 0С, а для кобальта ТК=1150 0С. При температурах более высоких, чем ТК ферромагнетик превращается в парамагнетик, причем магнитная восприимчивость зависит от температуры .
РџСЂРё перемагничивании РјРЅРѕРіРёРµ ферромагнетики деформируются. Рто явление РЅРѕСЃРёС‚ название магнитострикции.
Магнитные свойства ферромагнетиков обусловлены спиновыми магнитными моментами. У атомов большинства элементов спиновые моменты попарно параллельны (скомпенсированы), поэтому результирующий спиновый момент равен нулю.
У таких материалов, как Cr, Mn, Fe, Co, Ni часть PS не скомпенсирована, что обуславливает большое значение (рисунок36).
В | |
В | ![]() |
В
В
Р РёСЃСѓРЅРѕРє 36
Атомы ферромагнитных материалов сильно взаимодействуют, в результате в веществе возникают области спонтанного намагничивания – домены. Домены можно наблюдать визуально, если на поверхность образца насыпать железные опилки. Процесс намагничивания ферромагнетика происходит вначале за счет расширения границ тех доменов, у которых магнитные моменты направлены вдоль поля, а затем за счет ориентирования магнитных моментов в доменах. Магнитное насыщение наступает, когда все магнитные моменты будут строго параллельны направлению внешнего поля (рисунок 37).
В
Р РёСЃСѓРЅРѕРє 37
В некоторых структурах энергетически выгодным является антипараллельное расположение спинов соседних узлов решетки. При абсолютном нуле магнитные моменты атомов компенсируют друг друга (рисунок 38).
В | В | В | В |
В | ![]() | В | ![]() |
В
В
Р РёСЃСѓРЅРѕРє 38 Р РёСЃСѓРЅРѕРє 39
При повышении температуры намагниченность материала повышается и достигает максимума при некоторой температуре (точка Нееля). Такие материалы называют антиферромагнетиками. Вещества с некомпенсированным антиферромагнетизмом называют ферритами. К ним относится большой класс веществ со структурой МеОFe2O3 (рисунок 39). Все они обладают спонтанной намагниченностью.
Замечательной особенностью ферритов является сочетание магнитных свойств СЃ высоким электрическим сопротивлением. Рменно поэтому ферриты произвели переворот РІ технике высоких Рё сверхвысоких частот, РіРґРµ металлические ферромагнетики РЅРµ РјРѕРіСѓС‚ применяться РёР·-Р·Р° больших потерь РЅР° образование токов Фуко.
Р’ настоящее время разработаны ферриты, обладающие большой коэрцитивной силой. РС… используют для изготовления постоянных магнитов. РЁРёСЂРѕРєРѕРµ применение получили ферриты, имеющие прямоугольную петлю гистерезиса. РС… используют РІ качестве ячеек памяти РІ счетно-решающих машинах.
Очень широкое применение РІ науке Рё технике ферромагнетики получили благодаря СЃРІРѕРёРј особенностям. Высокие значения m РїСЂРёРІРѕРґСЏС‚ Рє тому, что ферромагнетики значительно сильнее взаимодействуют СЃ внешним магнитным полем, чем парамагнетики. РџСЂРё этом собственное магнитное поле ферромагнетиков имеет такое же направление, как внешнее поле. Рто РїСЂРёРІРѕРґРёС‚ Рє тому, что ферромагнетик позволяет РІРѕ РјРЅРѕРіРѕ раз увеличивать индукцию внешнего магнитного поля. Поэтому для создания сильных магнитных полей РІ электромагнитах используют ферромагнитные сердечники. РљСЂРѕРјРµ того, ферромагнетики сильно втягиваются РІ область более сильного магнитного поля Рё притягиваются Рє постоянным магнитам Рё электромагнитам. Рто используют РІ самых различных устройствах – РѕС‚ электромагнитных подъемных кранов РґРѕ РїСЂРёР±РѕСЂРѕРІ автоматического регулирования.
В
– Конец работы –
Рта тема принадлежит разделу:
Физические Рё химические свойства вещества РѕС‚ атома РґРѕ живой клетки РІ значительной степени объясняются электрическими силами Рлектрические... Рлектростатическое... Пример Среда e Вакуум Р’РѕР·РґСѓС… Керосин Р’РѕРґР°...
Если Вам нужно дополнительный материал на эту тему, или Вы не нашли то, что искали, рекомендуем воспользоваться поиском по нашей базе работ: Ферромагнетики и их применение
Общие положения электростатики. Закон Кулона Рлектростатика изучает свойства Рё взаимодействие неподвижных зарядов. Фундаментальным свойство
Рлектрическое поле. Напряженность В Рлектрические заряды взаимодействуют через пространство, окружающее РёС…. Рто пространство обладае
Напряженность электростатического поля системы точечных зарядов равна векторной сумме напряженностей полей, созданных каждым зарядом в отдельности . (6) Принцип суперпозиции применяется при расчете поле
Теорема Гаусса  Задать электрическое поле – это значит указать в каждой точке величину и направление вектора напр
Потенциал Помимо разности потенциалов, характеризующие две точки поля, используют понятие потенциала, который являе
Поле внутри и вне проводника Особенности электрических свойств проводящих материалов определяются наличием в них свободных зарядов. В
Поляризация диэлектриков При внесении вещества в электрическое поле происходят изменения, как в веществе, так и в электрическом поле
Поле в диэлектрике  Поляризация диэлектрика приводит к возникновению в нем собственного электрического поля
Особые диэлектрики  Поляризованность большинства диэлектриков исчезает, когда исчезает ее причина, то есть внешнее эл
Рлектроемкость  Как РјС‹ видели, заряд, сообщенный РїСЂРѕРІРѕРґРЅРёРєСѓ, распределяется РЅР° его поверхности определенным образ
Емкость плоского конденсатора Плоский конденсатор представляет собой две пластины (обкладки), между которыми помещен диэлектрик (рисунок
Емкость цилиндрического конденсатора  Цилиндрический конденсатор представляет собой два коаксиальных цилиндра радиусами R1 и R2
Емкость сферического конденсатора  В сферическом конденсаторе с радиусами обкладок R1 и R2 (R1< R2) и диэлектриче
Батареи конденсаторов Для получения большей емкости конденсаторы соединяют в батарею параллельно (рисунок 34). При этом общий заря
Рнергия электрического поля В РџСЂРё перемещении зарядов РІ электростатическом поле совершается работа Р·Р° счет убыли потенциальной
Общие положения РћРґРЅРёРј РёР· основных понятий электродинамики является электрический ток. Рлектрическим током называют СѓРїРѕСЂСЏ
Законы Ома и Джоуля-Ленца в дифференциальной форме Выведем закон Ома для металлов, исходя из модели электронного газа. Рассчитаем плотность
Законы Ома и Джоуля-Ленца в интегральной форме Законы Ома и Джоуля-Ленца в дифференциальной форме устанав
Рлектрический ток РІ диэлектрике Р’ диэлектриках свободные заряды отсутствуют РїРѕ определению. Рдеальным диэлектриком является вак
Сторонние силы
Неоднородные цепи Рлектрическая цепь, РІ которой непрерывное протекание тока
МАГНРРўРќРћР• ПОЛЕ Р’ Р’РђРљРЈРЈРњР•  Вблизи неподвижных зарядов возникает электростатическое поле. Движение зарядов (протекание элект
Циркуляция вектора магнитной индукции  По аналогии с электростатикой определяется понятие циркуляции вектора
Контур с током в однородном магнитном поле Применим закон Ампера к прямоугольному контуру с током в однородном магнитном поле. На ребра “a” дейст
Контур с током в неоднородном магнитном поле  Если контур с током находится в неоднородном магнитном поле, то на разные его участки действуют не
Контур СЃ током РІ радиальном магнитном поле В РР· формул (37) Рё (38) следует, что РІ РѕРґРЅРѕСЂРѕРґРЅРѕРј магнитном поле вращающий момент, действующий РЅР° контур
Рлектродвигатели В РР· СЂРёСЃСѓРЅРєР° 23 следует, что РїСЂРё выбранной ориентации полюсов магнита Рё направления тока Р° контуре РІСЂ
Работа магнитного поля Если действующая на проводник с током со стороны магнитно
Намагниченность веществ Различные вещества в магнитном поле намагничиваются, то есть приобретают магнитный момент и сами становят
Диа-, пара- и ферромагнетики и их применение.  Магнитный момент атома включает несколько составляющих
Диамагнетики  У некоторых атомов (Cu, Au, Zn и др.) электронные оболочки имеют такое строение, что орбитальный и спино
Парамагнетики  У атомов таких веществ, как Al, Mn, Os и др. нескомпенсирован суммарный орбитальный момент, то есть в от
РЛЕКТРОМАГНРРўРќРђРЇ РНДУКЦРРЇ В Р’ РѕСЃРЅРѕРІРµ современного СЃРїРѕСЃРѕР±Р° производства электроэнергии лежит физическое явление электромагни
Явление электромагнитной индукции Рассмотрим сущность электромагнитной индукции и принципы, которые приводят к этому явлению. Предполо
Рлектрогенератор  Закон Фарадея относится Рє фундаментальным законам РїСЂРёСЂРѕРґС‹, Рё является следствием закона сохранен
Самоиндукция Явление электромагнитной индукции наблюдается во всех случаях, когда изменяется магнитный поток, пронизыв
Переходные процессы в цепях с индуктивностью  Рассмотрим цепь, содержащую индуктивность и активное сопротивление (рисунок 44). В исходном состоян
Взаимная индукция. Трансформатор Явление взаимной индукции – это частный случай явления электромагнитной индукции.
УРАВНЕНРРЇ МАКСВЕЛЛА В Рљ середине XIX века было накоплено большое количество экспериментальных фактов РїРѕ электричеству Рё
Рнергия магнитного поля Рассчитаем энергию магнитного поля. Для этого вычислим работу источника тока РІ цепи СЃ индуктивностью. РџСЂРё Сѓ
Вихревое электрическое поле  В соответствии с законом Фарадея для электромагнитной индукции в контуре, который движется в магн
Ток смещения  В соответствии с прямой гипотезой Дж. Максвелла изменяющееся магнитное поле порождает переменное
Уравнения Максвелла В 1860-65 гг. Максвелл развил теорию единого электромагнитного поля, которое описывается системой уравнений М
allrefers.ru
Р¤РР—РРљРђ. 11 класс. Задание в„– 84
Тема: Магнитные свойства вещества. Ферромагнетики. Применение ферромагнетиков
I уровень. Познакомимся с параграфом
1. Магнетики и их классификация
Любое вещество, помещенное РІ магнитное поле, влияет РЅР° значение магнитной индукции этого поля. Например, РїСЂРё внесеВРЅРёРё железного сердечника РІ катушку (соленоид) СЃ током РёРЅРґСѓРєВция магнитного поля соленоида сильно возрастает, Р° сам сердечВРЅРёРє приобретает свойство притягивать мелкие железные предмеВты, С‚. Рµ. намагничивается. Рто явление было впервые обнаружено Ампером.
Возможно вы искали - Курсовая работа: Расчет параметров электрических цепей постоянного тока средствами EXCEL
Впоследствии было установлено, что индукция магнитного поля в веществе может быть и больше и меньше, чем индукция
того же поля в вакууме. Происходит это потому, что каждое вещество в большей или меньшей степени обладает магнитными свойствами. Вещества, способные изменять параметры магнитного поля, принято называть магнетиками.
Для характеристики магнитных свойств вещества введена величина, называемая магнитной проницаемостью этого вещества.
Магнитная проницаемость вещества – это физическая величина, показывающая, во сколько раз индукция магнитного поля в данной точке однородной изотропной среды отличается по модулю от индукции магнитного поля в этой же точке в вакууме
:
.
Вещества, у которых , называют диамагнетиками. К ним относятся, например, элементы
,
,
,
,
,
,
, инертные газы и другие вещества.
Вещества, у которых , называют парамагнетиками. К ним, в частности, относятся
,
,
,
,
,
,
, кислоВСЂРѕРґ Рё РјРЅРѕРіРёРµ РґСЂСѓРіРёРµ элементы, Р° также растворы некоторых солей.
Похожий материал - Курсовая работа: Расчет параметров электрических цепей постоянного тока средствами EXCEL
Следует отметить, что значение у диа- и парамагнетиков отличается от единицы очень мало, всего на величину порядка
, поэтому РґРёР°- Рё парамагнетики относятся Рє слабомагВнитным веществам.
Вещества, у которых , называют ферромагнетиками. К ним относятся элементы
,
,
,
Рё РјРЅРѕРіРёРµ сплавы. (РџСЂРё очень РЅРёР·РєРёС… температурах ферромагнитные свойства обнаруВживают элементы
,
,
Рё
.)
Значения Сѓ некоторых сплавов достигают десятков тысяч. Поэтому ферромагнетики относятся Рє сильномагнитным РІРµВществам.
В· Магнитный момент – векторная величиВРЅР°, характеризующая магнитВные свойства тел Рё частиц вещества. Магнитный момент электриВческого тока – вектор
, численно равный РїСЂРѕРёР·РІРµВдению силы тока
РЅР° плоВщадь
, ограниченную контуВСЂРѕРј:
. Направление
определяется правилом правого винта относительно направления тока в контуре. Единица магнитного момента в СР–
. Магнитным моментом обладают РІСЃРµ элементарные частицы Рё образованные РёР· РЅРёС… системы (атомные СЏРґСЂР°, атомы, молекулы). Каждый электрон, движущийся РІ атоме РІРѕРєСЂСѓРі СЏРґСЂР° РїРѕ замкнутой орбите, представляет СЃРѕР±РѕР№ электронный ток, текущий РІ направВлении, противоположном движению электрона. Магнитный момент
электронВРЅРѕРіРѕ тока называется орбитальным магнитным моментом электрона. Рлектрон, также, независимо РѕС‚ его пребывания РІ какой-либо системе частиц (атом, молекула, кристалл), обладает собственным механическим моментом количества движения
, называеВмым СЃРїРёРЅРѕРј. Рлементарное представление Рѕ СЃРїРёРЅРµ связывается СЃ вращением электрона РІРѕРєСЂСѓРі собственВРЅРѕР№ РѕСЃРё.
Если РІ какой-либо системе электронов (атом, кристалл) имеется четное число электронов, то СЃРїРёРЅС‹ каждой пары электронов, направленные РІ противоположные стороны, дают суммарный СЃРїРёРЅ, равный нулю. Такая система назыВвается скомпенсированной РїРѕ СЃРїРёРЅСѓ. РџСЂРё нечетном числе электронов система имеет нескомпенсированный СЃРїРёРЅ, РѕС‚Вличный РѕС‚ нуля.
Очень интересно - Реферат: Расчет электрических цепей постоянного тока
Наличием Сѓ электрона Рё некоторых РґСЂСѓРіРёС… элементарВных частиц СЃРїРёРЅР° объясняются РјРЅРѕРіРёРµ важные закономерности РІ современной физике. Например, СЃРїРёРЅРѕРј электрона объясняются магнитные свойства ферромагнетиВРєРѕРІ.
Векторная СЃСѓРјРјР° всех орбитальных Рё спиновых моментов электронов РІРЅСѓВтри молекулы или атома Рё представляет СЃРѕР±РѕР№ магВнитный момент частицы.
Пара- и диамагнетизм объясняется поведением электронных орбит во внешнем магнитном поле.
2. Диамагнетизм
У атомов диамагнитных веществ в отсутствие внешнего поля собственные магнитные поля электронов и поля, создаваемые их орбитальным движением, полностью скомпенсированы. Возникновение диамагнетизма связано с действием силы Лоренца на электронные орбиты. Под действием этой силы изменяется характер орбитального движения электронов и нарушается компенсация магнитных полей. Возникающее при этом собственное магнитное поле атома оказывается направленным против индукции внешнего поля.
Вам будет интересно - Реферат: Рлектромеханика
Р’ атомах парамагнитных веществ магнитные поля электронов скомпенсированы РЅРµ полностью, Рё атом оказывается подобным маленькому РєСЂСѓРіРѕРІРѕРјСѓ току. Р’ отсутствие внешнего поля эти круговые микротоки ориентированы произвольно, так что суммарная магнитная индукция равна нулю. Внешнее магнитное поле оказывает ориентирующее действие – микротоки стремятся сориентироваться так, чтобы РёС… собственные магнитные поля оказались направленными РїРѕ индукции внешнего поля. РР·-Р·Р° теплового движения атомов ориентация микротоков РЅРёРєРѕРіРґР° РЅРµ бывает полной. РџСЂРё усилении внешнего поля ориентационный эффект возрастает, так что индукция собственного магнитного поля парамагнитного образца растет РїСЂСЏРјРѕ пропорционально индукции внешнего магнитного поля. Полная индукция магнитного поля РІ образце складывается РёР· индукции внешнего магнитного поля Рё индукции собственного магнитного поля, возникшего РІ процессе намагничивания.
Природа ферромагнетизма может быть до конца понята только на основе квантовых представлений. Качественно ферромагнетизм объясняется наличием собственных (спиновых) магнитных полей у электронов. В кристаллах ферромагнитных материалов возникают условия, при которых, вследствие сильного взаимодействия спиновых магнитных полей соседних электронов, энергетически выгодной становится их параллельная ориентация. В результате такого взаимодействия внутри кристалла ферромагнетика возникают самопроизвольно намагниченные области размером порядка
. Рти области называются доменами. Каждый домен представляет РёР· себя небольшой постоянный магнит.
В отсутствие внешнего магнитного поля направления векторов индукции магнитных полей в различных доменах ориентированы в большом кристалле хаотически. Такой кристалл в среднем окажется ненамагниченным. При наложении внешнего магнитного поля происходит смещение границ доменов так, что объем доменов, ориентированных по внешнему полю, увеличивается. С увеличением индукции внешнего поля возрастает магнитная индукция намагниченного вещества. В очень сильном внешнем поле домены, в которых собственное магнитное поле совпадает по направлению с внешним полем, поглощают все остальные домены, и наступает магнитное насыщение.
Магнитная проницаемость ферромагнетиков не является постоянной величиной; она сильно зависит от индукции
внешнего поля.
Непостоянство магнитной проницаемости приводит к сложной нелинейной зависимости индукции
магнитного поля в ферромагнетике от индукции
внешнего магнитного поля. Характерной особенностью процесса намагничивания ферромагнетиков является так называемый гистерезис, то есть зависимость намагничивания от предыстории образца. Кривая намагничивания
ферромагнитного образца представляет собой петлю сложной формы, которая называется петлей гистерезиса. При
наступает магнитное насыщение – намагниченность образца достигает максимального значения.
Похожий материал - Курсовая работа: Проектирование районной электрической сети
Если теперь уменьшать магнитную индукцию внешнего поля и довести ее вновь до нулевого значения, то ферромагнетик сохранит остаточную намагниченность – поле внутри образца будет равно
. Для того, чтобы полностью размагнитить образец, необходимо, изменив знак внешнего поля, довести магнитную индукцию
до значения
, которое принято называть коэрцитивной силой. Далее процесс перемагничивания может быть продолжен, как это указано стрелками на рисунке.
У магнито-мягких материалов значения коэрцитивной силы невелико – петля гистерезиса таких материалов достаточно «узкая». Материалы с большим значением коэрцитивной силы, то есть имеющие «широкую» петлю гистерезиса, относятся к магнито-жестким.
II уровень. Ну а теперь вспомним кое-что из теории
1. Что называют магнитной проницаемостью вещества?
cwetochki.ru
(Назад)
(Cкачать работу)
Функция "чтения" служит для ознакомления с работой. Разметка, таблицы и картинки документа могут отображаться неверно или не в полном объёме!
Р¤РР—РРљРђ. 11 класс.Задание в„– 84 Тема: Магнитные свойства вещества. Ферромагнетики. Применение ферромагнетиковI уровень.Познакомимся СЃ параграфом
Магнетики и их классификация
Любое вещество, помещенное РІ магнитное поле, влияет РЅР° значение магнитной индукции этого поля. Например, РїСЂРё внесении железного сердечника РІ катушку (соленоид) СЃ током индукция магнитного поля соленоида сильно возрастает, Р° сам сердечник приобретает свойство притягивать мелкие железные предметы, С‚. Рµ. намагничивается. Рто явление было впервые обнаружено Ампером. Впоследствии было установлено, что индукциямагнитного поля РІ веществе может быть Рё больше Рё меньше, чем индукциятого же поля РІ вакууме. РџСЂРѕРёСЃС…РѕРґРёС‚ это потому, что каждое вещество РІ большей или меньшей степени обладает магнитными свойствами. Вещества, способные изменять параметры магнитного поля, принято называть магнетиками. Для характеристики магнитных свойств вещества введена величина, называемая магнитной проницаемостью этого вещества. Магнитная проницаемость вещества – это физическая величина, показывающая, РІРѕ сколько раз индукция магнитного поля РІ данной точке РѕРґРЅРѕСЂРѕРґРЅРѕР№ изотропной средыотличается РїРѕ модулю РѕС‚ индукции магнитного поля РІ этой же точке РІ вакууме :. Вещества, Сѓ которых , называют диамагнетиками. Рљ РЅРёРј относятся, например, элементы , , , , , , , инертные газы Рё РґСЂСѓРіРёРµ вещества. Вещества, Сѓ которых , называют парамагнетиками. Рљ РЅРёРј, РІ частности, относятся , , , , , , , кислород Рё РјРЅРѕРіРёРµ РґСЂСѓРіРёРµ элементы, Р° также растворы некоторых солей. Следует отметить, что значениеу РґРёР°- Рё парамагнетиков отличается РѕС‚ единицы очень мало, всего РЅР° величину РїРѕСЂСЏРґРєР° , поэтому РґРёР°- Рё парамагнетики относятся Рє слабомагнитным веществам. Вещества, Сѓ которых , называют ферромагнетиками. Рљ РЅРёРј относятся элементы , , ,Рё РјРЅРѕРіРёРµ сплавы. (РџСЂРё очень РЅРёР·РєРёС… температурах ферромагнитные свойства обнаруживают элементы , ,Рё .) Значенияу некоторых сплавов достигают десятков тысяч. Поэтому ферромагнетики относятся Рє сильномагнитным веществам.
Магнитный момент– векторная величина, характеризующая магнитные свойства тел Рё частиц вещества. Магнитный момент электрического тока – вектор, численно равный произведению силы токана площадь, ограниченную контуром: . Направлениеопределяется правилом правого винта относительно направления тока РІ контуре. Единица магнитного момента РІ СР– . Магнитным моментом обладают РІСЃРµ элементарные частицы Рё образованные РёР· РЅРёС… системы (атомные СЏРґСЂР°, атомы, молекулы). Каждый электрон, движущийся РІ атоме РІРѕРєСЂСѓРі СЏРґСЂР° РїРѕ замкнутой орбите, представляет СЃРѕР±РѕР№ электронный ток, текущий РІ направлении, противоположном движению электрона. Магнитный моментэлектронного тока называется орбитальным магнитным моментом электрона. Рлектрон, также, независимо РѕС‚ его пребывания РІ какой-либо системе частиц (атом, молекула, кристалл), обладает собственным механическим моментом количества движения , называемым СЃРїРёРЅРѕРј. Рлементарное представление Рѕ СЃРїРёРЅРµ связывается СЃ вращением электрона РІРѕРєСЂСѓРі собственной РѕСЃРё.
Если в какой-либо системе электронов (атом, кристалл) имеется четное число электронов, то спины каждой пары электронов, направленные в противоположные стороны, дают суммарный спин, равный нулю. Такая система называется скомпенсированной по спину. При нечетном числе электронов система имеет нескомпенсированный спин, отличный от нуля. Наличием у электрона и некоторых других элементарных частиц спина объясняются многие важные закономерности в современной физике. Например, спином электрона объясняются магнитные свойства ферромагнетиков. Векторная сумма всех орбитальных и спиновых моментов электронов внутри молекулы или атома и представляет собой магнитный момент частицы. Пара- и диамагнетизм объясняется поведением электронных орбит во внешнем магнитном поле.
Диамагнетизм
У атомов диамагнитных веществ в отсутствие внешнего поля собственные магнитные поля электронов и поля, создаваемые их орбитальным движением, полностью скомпенсированы. Возникновение диамагнетизма связано с действием силы Лоренца на электронные орбиты. Под действием этой силы изменяется характер орбитального движения электронов и нарушается компенсация магнитных полей. Возникающее при этом собственное магнитное поле атома оказывается направленным против индукции внешнего поля.
Парамагнетизм
Р’ атомах парамагнитных веществ магнитные поля электронов скомпенсированы РЅРµ полностью, Рё атом оказывается подобным маленькому РєСЂСѓРіРѕРІРѕРјСѓ току. Р’ отсутствие внешнего поля эти круговые микротоки ориентированы произвольно, так что суммарная магнитная индукция равна нулю. Внешнее магнитное поле оказывает ориентирующее действие – микротоки стремятся сориентироваться так, чтобы РёС… собственные магнитные поля оказались направленными РїРѕ индукции внешнего поля. РР·-Р·Р° теплового движения атомов ориентация микротоков РЅРёРєРѕРіРґР° РЅРµ бывает полной. РџСЂРё усилении внешнего поля ориентационный эффект возрастает, так что индукция собственного магнитного поля парамагнитного образца растет РїСЂСЏРјРѕ пропорционально индукции внешнего магнитного поля. Полная индукция магнитного поля РІ образце складывается РёР· индукции внешнего магнитного поля Рё индукции собственного магнитного поля, возникшего РІ процессе намагничивания.
Ферромагнетизм
РџСЂРёСЂРѕРґР° ферромагнетизма может быть РґРѕ конца понята только РЅР° РѕСЃРЅРѕРІРµ квантовых представлений. Качественно ферромагнетизм объясняется наличием собственных (спиновых) магнитных полей Сѓ электронов. Р’ кристаллах ферромагнитных материалов возникают условия, РїСЂРё которых, вследствие сильного взаимодействия спиновых магнитных полей соседних электронов, энергетически выгодной становится РёС… параллельная ориентация. Р’ результате такого взаимодействия внутри кристалла ферромагнетика возникают самопроизвольно намагниченные области размером РїРѕСЂСЏРґРєР° . Рти области называются доменами. Каждый домен представляет РёР· себя небольшой постоянный магнит. Р’ отсутствие внешнего магнитного поля направления векторов индукции магнитных полей РІ различных доменах ориентированы РІ большом кристалле хаотически. Такой кристалл РІ среднем окажется ненамагниченным. РџСЂРё наложении внешнего магнитного поляпроисходит смещение границ доменов так, что объем доменов, ориентированных РїРѕ внешнему полю, увеличивается. РЎ увеличением индукции внешнего поля возрастает магнитная индукция намагниченного вещества. Р’ очень сильном внешнем поле домены, РІ которых собственное магнитное поле совпадает РїРѕ направлению СЃ внешним полем, поглощают РІСЃРµ остальные домены, Рё наступает магнитное насыщение. Магнитная проницаемостьферромагнетиков РЅРµ является постоянной величиной; РѕРЅР° сильно зависит РѕС‚ индукциивнешнего поля. Непостоянство магнитной проницаемости РїСЂРёРІРѕРґРёС‚ Рє сложной нелинейной зависимости индукциимагнитного поля РІ ферромагнетике РѕС‚ индукциивнешнего магнитного поля. Характерной особенностью процесса намагничивания ферромагнетиков является так называемый гистерезис, то есть зависимость намагничивания РѕС‚ предыстории образца. Кривая намагничиванияферромагнитного образца представляет СЃРѕР±РѕР№ петлю сложной формы, которая называется петлей гистерезиса. РџСЂРё наступает магнитное насыщение – намагниченность образца достигает максимального значения. Если теперь уменьшать магнитную индукциювнешнего поля Рё довести ее РІРЅРѕРІСЊ РґРѕ нулевого значения, то ферромагнетик сохранит остаточную намагниченность – поле внутри образца будет равно . Для того, чтобы полностью размагнитить образец, необходимо, изменив знак внешнего поля, довести магнитную индукциюдо значения , которое принято называть коэрцитивной силой. Далее процесс перемагничивания может быть продолжен, как это указано стрелками РЅР° СЂРёСЃСѓРЅРєРµ. РЈ магнито-РјСЏРіРєРёС… материалов значения коэрцитивной силыневелико – петля гистерезиса таких материалов достаточно «узкая». Материалы СЃ большим значением коэрцитивной
referat.co
Глава 3. Гипотеза элементарных магнитиков
     При нормальной температуре вещество ферромагнетика состоит из самопроизвольно намагниченных в определенном направлении областей (доменов), в которых элементарные магнитики расположены почти параллельно один другому и удерживаются в таком положении магнитными силами и силами электрического взаимодействия.
     Магнитные поля отдельных областей РЅРµ обнаруживаются РІРѕ внешнем пространстве, С‚.Рє. РІСЃРµ РѕРЅРё намагничены РІ разных направлениях. Рнтенсивность самопроизвольного намагничивания доменов J зависит РѕС‚ температуры Рё РїСЂРё абсолютном нуле равна интенсивности полного насыщения. Тепловое движение разрушает упорядоченную структуру Рё РїСЂРё некоторой температуре q , характерной для данного вещества, упорядоченное расположение полностью разрушается. Рта температура называется точкой РљСЋСЂРё. Выше точки РљСЋСЂРё вещество обладает свойствами парамагнетика.
     Для никеля температура Кюри равна 360 °С. Если подвесить образец никеля вблизи пламени горелки так, чтобы он находился в поле сильного постоянного магнита, то не нагретый образец может располагаться горизонтально, сильно притягиваясь к магниту (рис 8). По мере нагрева образца и достижения температуры  ферромагнитные свойства у никеля исчезают и образец никеля падает. Остыв до температуры ниже точки Кюри, образец вновь притянется к магниту. Нагревшись, вновь падает и т.д., колебания будут продолжаться все время, пока горит свеча.
В В В В В
В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В Р РёСЃ. 8
     Под влиянием внешнего поля состояние вещества может изменяться двумя способами. Намагниченность может меняться либо за счет переориентации доменов, либо за счет смещения их границ в направлении области с меньшей составляющей намагниченности, совпадающей по направлению с внешним полем. Смещение границы домена совершается обратимо только до определенного предела, после чего часть или вся область необратимо переориентируется. При быстрой скачкообразной переориентации домена создаются вихревые токи, вызывающие потери энергии при перемагничивании.
В В В В В Рсследования показывают, что второй СЃРїРѕСЃРѕР± изменения ориентации характерен для крутого участка кривой намагничивания, а первый - для участка области насыщения.
     После уменьшения напряженности внешнего магнитного поля РґРѕ нуля часть доменов сохраняет новое направление преимущественного намагничивания, что проявляется как остаточная намагниченность.В В В В В В В В В В В В В В В В В В
Глава 4. Отличие ферромагнетиков от диа- и парамагнетиков
     В отличие от диамагнетизма и парамагнетизма, которые являются свойствами отдельных атомов или молекул вещества, ферромагнитные свойства вещества объясняются особенностями его кристаллической структуры. Атомы железа, если взять их, например, в парообразном состоянии, сами по себе диамагнитны или лишь слабо парамагнитны. Ферромагнетизм есть свойство железа в твердом состоянии, т. е. свойство кристаллов железа.
     В этом нас убеждает ряд фактов. Прежде всего на это указывает зависимость магнитных свойств железа и других ферромагнитных материалов от обработки, изменяющей их кристаллическое строение (закалка, отжиг). Далее оказывается, что из парамагнитных и диамагнитных металлов можно изготовить сплавы, обладающие высокими ферромагнитными свойствами. Таков, например, сплав Гойслера, почти не уступающий по своим магнитным свойствам железу, хотя он состоит из таких слабо магнитных металлов, как медь (60%), марганец (25%) и алюминий (15%). С другой стороны, некоторые сплавы из ферромагнитных материалов, например сплав из 75% железа и 25% никеля, почти не магнитны. Наконец, самым веским подтверждением является то, что при достижении определенной температуры (точка Кюри) все ферромагнитные вещества теряют свои ферромагнитные свойства.
     Ферромагнитные вещества отличаются РѕС‚ парамагнитных РЅРµ только весьма большим значением магнитной проницаемости Рё ее зависимостью РѕС‚ напряженности поля, РЅРѕ Рё весьма своеобразной СЃРІСЏР·СЊСЋ между намагничиванием Рё напряженностью намагничивающего поля. Рта особенность находит СЃРІРѕРµ выражение РІ явлении гистерезиса СЃРѕ всеми его следствиями: наличием остаточного намагничивания Рё коэрцитивной силы.
     Подробное изучение процессов намагничивания и размагничивания железа и других ферромагнитных веществ показало, что ферромагнитные свойства вещества определяются не магнитными свойствами отдельных атомов или молекул, которые сами по себе парамагнитны, а намагничиванием целых областей, называемых доменами,- небольших участков вещества, содержащих очень большое количество атомов.
     Взаимодействие магнитных моментов отдельных атомов ферромагнетика приводит к созданию чрезвычайно сильных внутренних магнитных полей, действующих в пределах каждой такой области и выстраивающих, в пределах этой области, все атомные магнитики параллельно друг другу. Таким образом, даже при отсутствии внешнего поля ферромагнитное вещество состоит из ряда отдельных областей, каждая из которых самопроизвольно намагничена до насыщения. Но направление намагничивания для разных областей различно, так что вследствие хаотичности распределения этих областей тело в целом оказывается в отсутствии внешнего поля ненамагниченным.
     Под влиянием внешнего поля происходит перестройка и перегруппировка таких «областей самопроизвольного намагничивания», в результате которой получают преимущество те области, намагничивание которых параллельно внешнему полю, и вещество в целом оказывается намагниченным.
     При наложении поля Н часть атомов области В, в которой намагничивание перпендикулярно к полю, на границе ее с областью А, в которой намагничивание параллельно полю, поворачивается, так что направление их магнитного момента становится параллельным полю. В результате область А, намагниченная параллельно внешнему полю, расширяется за счет тех областей, в которых направление намагничивания образует большие углы с направлением поля, и возникает преимущественное намагничивание тела по направлению внешнего поля. В очень сильных внешних полях возможны и повороты направления ориентации всех атомов в пределах целой области.
В В В В В РџСЂРё снятии (уменьшении) внешнего поля РїСЂРѕРёСЃС…РѕРґРёС‚ обратный процесс распада Рё дезориентации этих областей, С‚. Рµ. размагничивание тела. Р’РІРёРґСѓ больших РїРѕ сравнению СЃ атомами размеров «областей самопроизвольного намагничивания» как процесс ориентации РёС…, так Рё обратный процесс дезориентации РїСЂРѕРёСЃС…РѕРґРёС‚ СЃ гораздо большими затруднениями, чем установление ориентации или дезориентации отдельных молекул или атомов, имеющее место РІ парамагнитных Рё диамагнитных телах. Ртим Рё объясняется отставание намагничивания Рё размагничивания РѕС‚ изменения внешнего поля, С‚. Рµ. гистерезис ферромагнитных тел. В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В
Глава 5. Спиновая природа ферромагнетизма
В В В В В Рзмерения гиромагнитного отношения для ферромагнетиков РЅР° РѕСЃРЅРѕРІРµ эффектов Рйнштейна — РґРµ Гааза Рё Барнетта показали, что ферромагнетизм имеет СЃРїРёРЅРѕРІСѓСЋ РїСЂРёСЂРѕРґСѓ, С‚. Рµ. обусловлен спиновыми магнитными моментами электронов атомов ферромагнетика. Р’ атоме электроны распределяются РїРѕ слоям, РІ каждом РёР· которых РІ соответствии СЃ квантовым принципом запрета Паули может находиться РЅРµ более определенного числа электронов. Р’СЃРµ слои атома, РєСЂРѕРјРµ первого (ближайшего Рє СЏРґСЂСѓ атома), подразделяются РЅР° оболочки, число которых тем больше, чем больше номер слоя. Рлектроны распределяются РїРѕ слоям Рё РїРѕ оболочкам РІ РЅРёС… так, чтобы энергия атома была наименьшей. Результирующие спиновые Рё орбитальные магнитные моменты всех электронов, находящихся РІ целиком заполненной РёРјРё оболочке или слое атома, равны нулю. Атомы элементов, обладающих ферромагнитными свойствами (Fe, РЎРѕ, Ni), принадлежат Рє числу переходных атомов периодической системы Р”. Р. Менделеева. Р’ этих атомах нарушается последовательность заполнения электронами мест РІ слоях Рё оболочках. Прежде чем полностью «застроится» нижний слой, начинается заполнение выше расположенного слоя. Поэтому РІ переходном атоме имеются РЅРµ полностью занятые электронами внутренние слои Рё оболочки. Например, РІ атоме железа 26 его электронов распределены РїРѕ четырем слоям. Первый Рё второй слои целиком заполнены Рё содержат соответственно 2 Рё 8 электронов. Третий Рё четвертый слои РЅРµ достроены: РІ третьем слое находится 14 электронов (вместо 18), Р° РІ четвертом — 2 (вместо 32). 14 электронов третьего слоя распределены РїРѕ оболочкам следующим образом: РІ первой оболочке — 2, Р° РІРѕ второй Рё третьей — РїРѕ 6 электронов. РЎРїРёРЅС‹ электронов, принадлежащих Рє каждой оболочке, РјРѕРіСѓС‚ быть ориентированы РІ РґРІСѓС… противоположных направлениях. Р’ застроенных первых РґРІСѓС… слоях атома железа магнитные спиновые моменты электронов взаимно компенсируют РґСЂСѓРі РґСЂСѓРіР°. Р’ третьем слое первые РґРІРµ оболочки также характерны тем, что спиновые магнитные моменты электронов РЅР° этих оболочках компенсируют РґСЂСѓРі РґСЂСѓРіР°. Что же касается третьей оболочки, то РёР· шести находящихся РЅР° ней электронов пять имеют СЃРїРёРЅС‹, ориентированные РІ РѕРґРЅРѕРј направлении, Рё лишь РѕРґРёРЅ электрон имеет СЃРїРёРЅ, ориентированный противоположно. Ртак, РІ атоме железа СЃРїРёРЅС‹ четырех электронов РІ третьем слое остаются некомпенсированными. Что касается наружных валентных электронов атома железа, то РЅС… СЃРїРёРЅС‹, вообще РіРѕРІРѕСЂСЏ, тоже РјРѕРіСѓС‚ быть некомпенсированы. Однако, как показывает опыт, РЅР° магнитные свойства атома железа валентные электроны, слабо связанные СЃ атомом, существенного влияния РЅРµ оказывают.
     В изолированном атоме железа орбитальные движения электронов дают некоторый орбитальный магнитный момент. Однако при образовании кристалла железа происходит своеобразное «замораживание» электронных орбит, приводящее к тому, что орбитальные магнитные моменты электронов практически не участвуют в создании магнитных моментов атомов. Причины такого «замораживания» еще не вполне выяснены. Вместе с тем измерения гиромагнитного отношения ясно показывают, что магнитные свойства ферромагнитных веществ связаны с некомпенсированными спиновыми магнитными моментами небольшого числа электронов атома. Таким образом, ферромагнитными свойствами могут обладать только такие вещества, в атомах которых имеются недостроенные внутренние электронные оболочки. Однако это условие является необходимым, но не достаточным. Например, ряд атомов элементов переходной группы (Сг, Mn, Pt и др.) и редкоземельных элементов имеют недостроенные внутренние оболочки, но эти вещества являются парамагнетиками. Для объяснения самопроизвольной намагниченности ферромагнетиков необходимо предположить, что в них между носителями магнетизма — спинами электронов — существует взаимодействие, способное при температурах более низких, чем точка Кюри, обеспечить спонтанную намагниченность доменов. Естественно предположить, что между спиновыми магнитными моментами существует обыкновенное магнитное взаимодействие, подобное взаимодействию двух проводников с током или двух соленоидов. Однако расчеты показывают, что энергия этого взаимодействия оказывается весьма малой величиной порядка 10-23 Дж, так что даже при температуре жидкого воздуха средняя энергия теплового движения атомов превосходит энергию их магнитного взаимодействия. Поэтому за счет магнитного взаимодействия невозможно образование самопроизвольной намагниченности.
В В В В В РЇ. Р. Френкель Рё Р’. Гейзенберг (1928) показали, что самопроизвольная намагниченность может быть следствием электрического взаимодействия электронов. Возникновение самопроизвольной намагниченности Р·Р° счет электрических СЃРёР» нельзя объяснить СЃ точки зрения классической физики. Само существование СЃРїРёРЅР° Сѓ электрона является «неклассическим», С‚. Рµ. чуждым классической физике явлением. РќРµ удивительно поэтому, что Рё электрическое взаимодействие электронов, приводящее Рє состоянию самопроизвольной намагниченности ферромагнетиков, также является особым квантовым взаимодействием, называемым обменным взаимодействием.В В В В В В В В В В В В В В
Глава 6. Применение ферромагнетиков
       Ферромагнитные материалы играют огромную роль в самых различных областях современной техники. Магнитомягкие материалы используются в электротехнике при изготовлении трансформаторов, электромоторов, генераторов, в слаботочной технике связи и радиотехнике; магнитожесткие материалы применяют при изготовлении постоянных магнитов.
     При выключении внешнего магнитного поля ферромагнетик остается намагниченным, т.е. создает магнитное поле в окружающем пространстве.
     Упорядоченная ориентация элементарных токов не исчезает при выключении внешнего магнитного поля. Благодаря этому существуют постоянные магниты. Постоянные магниты находят широкое применение в электроизмерительных приборах, громкоговорителях и телефонах, звукозаписывающих аппаратах, магнитных компасах и т.д.
В В В В В РЁРёСЂРѕРєРѕРµ распространение РІ радиотехнике, особенно РІ высокочастотной радиотехнике, получили ферриты ( ) сочетающие ферромагнитные Рё полупроводниковые свойства. РР· ферритов изготавливают сердечники катушек индуктивности, магнитные ленты, пленки Рё РґРёСЃРєРё.
     Магнитные материалы широко используются РІ традиционной технологии записи информации РІ винчестере.В В В В В В В В В
Заключение
В В В В В РСЃС…РѕРґСЏВ РёР· информации в данном докладе, можно сделать следующие выводы.
     Ферромагнетики – твердые вещества, обладающие при не слишком высоких температурах самопроизвольной (спонтанной) намагниченностью, которая сильно изменяется под влиянием внешних воздействий – магнитного поля, деформации, изменения температуры.
     Кроме высокой магнитной проницаемости ферромагнетики обладают сильно выраженной нелинейной зависимостью индукции B от напряженности магнитного поля H, а при перемагничивании связь между B и H становится неоднозначной. При перемагничивании ферромагнетика в нем происходят необратимые преобразования энергии в тепло.
     При высокой температуре ферромагнитные свойства всех ферромагнитных веществ исчезают.
     В отличие от диамагнетизма и парамагнетизма, которые являются свойствами отдельных атомов или молекул вещества, ферромагнитные свойства вещества объясняются особенностями его кристаллической структуры. Атомы железа, если взять их, например, в парообразном состоянии, сами по себе диамагнитны или лишь слабо парамагнитны. Ферромагнетизм есть свойство железа в твердом состоянии, т. е. свойство кристаллов железа.
freepapers.ru