Контрольные работы кузовлев 3 класс: Контрольно-измерительные материалы 3 класс по УМК Кузовлев

Проверка симметрии обращения времени в искусственных атомах

Немногие концепции в природе столь же просты и в то же время столь же глубоки, как те, которые связаны с симметрией. Действительно, красота его проявлений привела к современному мнению о том, что принципы симметрии диктуют формы фундаментальных законов природы [1], воплощая поразительные последствия, которые варьируются от принципов сохранения до классификации элементарных частиц.

Симметрия обращения времени (TRS) является ярким примером, лежащим в основе большого разнообразия явлений.Во многих случаях фундаментальные микроскопические законы природы инвариантны относительно преобразований обращения времени. Эта инвариантность лежит в основе микроскопической обратимости (микрообратимости) [2], которая сама по себе имеет решающее значение для мощных концепций, таких как принцип детального баланса [3], теорема флуктуации-диссипации [4] и флуктуационные соотношения (например, Тасаки– Флуктуационная теорема Крукса) [5], и это лишь некоторые из них.

Тем не менее, TRS не является точной симметрией природы: по крайней мере, наблюдается его нарушение в элементарных процессах, связанных со слабым взаимодействием [6, 7], и, более того, есть основания предполагать, что это также должно быть нарушается в гораздо более широком диапазоне условий, чтобы объяснить преобладание материи над антивеществом во Вселенной [8, 9].Проявления таких нарушений потенциально предвещают новые явления и, таким образом, являются предметом обширных экспериментальных исследований как в атомной физике, так и в физике элементарных частиц [9].

Хотя значительные усилия были вложены в поиск нарушений TRS во взаимодействиях элементарных частиц, эксперименты по исследованию TRS в физике квантовых систем на макроскопическом уровне не проводились. В частности, возникает вопрос: если правильно учесть эффекты диссипации и декогеренции, будет ли TRS наблюдаться, скажем, в мезоскопическом или даже макроскопическом устройстве? На первый взгляд, нет никаких оснований ожидать, что он сломается: мы знаем, что микроскопические законы квантовой механики могут быть применены по крайней мере к некоторым (должным образом подготовленным) макроскопическим системам.Тем не менее, если он действительно сломается, это должно отражать новую физику, которая может иметь потенциальные связи с открытыми вопросами, такими как природа квантово-классического разделения [10, 11].

Имея в виду эти мысли, мы очерчиваем здесь протокол для непосредственного тестирования TRS в искусственном атоме, который основан на сверхпроводящем квантовом устройстве (SQD). Хотя подобные типы SQD известны своим использованием в качестве кубитов при разработке архитектур квантовых вычислений [12, 13], мы предлагаем использовать SQD в качестве многоуровневого искусственного атома для проверки конкретного проявления TRS, а именно принципа микрообратимость.

Вообще говоря, принцип микрообратимости гласит, что для каждого процесса (или траектории в пространстве состояний), доступного данной системе, существует равновероятный обращенный во времени процесс, который система может претерпеть [2]. В контексте квантовой механики это проявляется в простом соотношении вероятностей переходов между любыми двумя состояниями системы, гамильтониан которой претерпел преобразование, зависящее от времени [5], а именно:

, где — вероятность того, что система совершит переход в состояние при запуске в состоянии.Здесь λ представляет преобразование гамильтониана системы вперед во времени и представляет процесс с обратным движением (рисунок 1 (a)). Важно отметить, что стандартные представления TRS (и, следовательно, микрообратимости) выполняются в контексте неуправляемых консервативных систем [2]. Однако, как показано в приложении A, принцип микрообратимости может быть легко адаптирован для включения управляемых гамильтонианов, где ключевым элементом для восстановления стандартных соотношений является временная инверсия временной последовательности гамильтониана [5].

Приблизить Уменьшить Сбросить размер изображения

Рисунок 1. Схема TRS для ведомых (неавтономных) квантовых систем и искусственного атома. (a) В то время как единичная временная эволюция протокола прямого во времени переводит начальное состояние в развитое состояние, состояние обратного движения следует за динамикой, где 16 представляет собой оператор обращения времени. В этом обобщении и представляют зависящие от времени параметры в гамильтониане системы, которые настроены на изменение состояния системы.Если системный параметр зависит от приложенного магнитного поля, то поле должно быть инвертировано, чтобы перейти от прямого протокола к обратному, как схематично показано значком. (б) SQD на основе CPB, используемого для реализации искусственного атома в нашем протоколе. Системной динамикой можно управлять, регулируя магнитный поток через контур и заряд на соседнем электроде, где C _g — это емкость CPB относительно электрода, а V _g ( t ) — внешнее регулируемое напряжение.Устройство имеет два джозефсоновских перехода (красные прямоугольники), расположенные параллельно, прерывая петлю. Предполагаемые здесь физические размеры таковы, что геометрической индуктивностью можно пренебречь по сравнению с индуктивностями Джозефсона, что приводит к уравнению Гамильтона (2), где:, и.

Загрузить рисунок:

Уравнение (1) является фундаментальным и общим результатом для недиссипативных квантово-механических систем, вытекающим из инвариантности гамильтониана системы относительно преобразований антиунитарным оператором обращения времени Θ [2, 5].Таким образом, это должно быть верным для всех квантовых систем, в которых поддерживается TRS. Наивно, можно было бы ожидать, что это будет включать макроскопические системы, для которых, как было показано, применимы законы квантовой механики, такие как механические квантовые системы [14, 15] и сверхпроводящие резонаторы, схемы и устройства [12, 13, 16–18]. Однако прямая проверка TRS в этих системах еще не проводилась.

Что касается роли, которую играет макроскопическая природа системы, стоит упомянуть, что испытание TRS, которое мы здесь представляем, имеет иную перспективу, чем те, которые проводятся в других системах конденсированного состояния.Фактически, хотя здесь мы хотим обратиться к появлению TRS в квантовых системах, динамика которых обязательно должна описываться суперпозицией макроскопически различных состояний или, по крайней мере, коллективной переменной, которая подчиняется законам квантовой механики, в других исследованиях использовались макроскопические системы, чтобы увеличить возможные эффекты из-за микроскопических нарушений обращения времени [19]. Одним из примеров является поиск постоянного электрического дипольного момента (EDM) элементарных частиц [20] путем измерения объемной намагниченности макроскопического набора спинов [21, 22].В таких экспериментах используется макроскопический размер образца для значительного улучшения сбора сигнала, который используется для установления ограничений на существование таких постоянных EDM, что позволяет сделать выводы о фундаментальной инвариантности составляющих элементарных частиц относительно обращения времени; Напротив, в нашем предложении мы задумываемся о проверке инвариантности относительно обращения времени в динамике макроскопической степени свободы, представляющей коллективное поведение составляющих частиц.

Как мы сейчас показываем, должно быть технологически возможно выполнить тест на микрообратимость и, следовательно, TRS, с помощью уравнения (1), в искусственном атоме на основе SQD, квантовая динамика которого связана с возбуждениями цепи, характеризуемыми суперпозициями нескольких зарядовых состояний.

SQD здесь представляет собой коробку с куперовскими парами (CPB), которая в нашем предложении состоит из сверхпроводящего острова (или коробки), изготовленного из нанотехнологий, который образован парой джозефсоновских переходов в конфигурации СКВИДа постоянного тока (рис. . Система хорошо охарактеризована следующим гамильтонианом [23]

Первый член в правой части уравнения (2) представляет электростатическую энергию CPB для данного зарядового состояния n (дискретный индекс, обозначающий количество куперовских пар на острове) и непрерывный поляризационный заряд n _g на соседнем электроде; предварительный коэффициент E _C — это полная энергия заряда CPB.Второй член справа в уравнении (2) представляет смешивание зарядовых состояний из-за джозефсоновской связи каждого перехода. Вот полная джозефсоновская энергия двух контактов; Обратите внимание, что является периодическим по приложенному магнитному потоку Φ с периодом в один квант потока Φ ₀ . Чтобы учесть асимметрию между переходами, мы определяем параметр, где — сумма джозефсоновских энергий отдельных переходов E _{J 1} и E _{J 2} .

Важно отметить, что многочисленные эксперименты за последние 15 лет показали, что два параметра Φ и n _g в уравнении (2) могут быть настроены in situ для экспериментальной реализации унитарного операции с CPB [12, 13]. Предложение, которое мы выдвинули для проверки уравнения (1), использует этот согласованный контроль. В частности, он основан на настройке Φ и n _g для изменения характеристик собственных состояний энергии CPB.Чтобы понять, как это может работать, обратите внимание, что, когда Φ отрегулировано так, чтобы оно было относительно маленьким (т.е.), а n _g отрегулировано около целого числа, собственные состояния системы по существу являются состояниями заряда . С другой стороны, если, или n _g близко к полуцелому числу, то собственные состояния больше не являются четко определенными состояниями заряда, а вместо этого являются взвешенными суперпозициями нескольких значений. Таким образом, посредством быстрой настройки Φ и n _g , CPB можно заставить претерпевать унитарную эволюцию между различными суперпозициями зарядовых состояний.Посредством повторных проективных измерений зарядового состояния CPB до и после идентичных протоколов форсирования можно построить вероятности перехода между любой заданной парой зарядовых состояний и в спектральных разложениях начального и конечного состояний.

Здесь следует подчеркнуть, что квантовые состояния, которые мы предполагаем использовать в нашем протоколе для тестирования TRS, не являются, строго говоря, макроскопическими в том же смысле, что и так называемые «состояния кошки» [24, 25]. Принимая во внимание, что последние также присутствуют в сверхпроводящих устройствах, когда кто-то изучает, скажем, макроскопическую квантовую когерентность в потоковых кубитах или проектирует запутанность между сверхпроводящим микроволновым резонатором и трансмон-кубитом [26], квантовое состояние CPB в нашем протоколе может включать суперпозицию только несколько состояний заряда.Тем не менее, это устройство является макроскопическим в том смысле, что это спроектированная система, состоящая из миллиардов атомов; Таким образом, примечательно, что одна коллективная переменная по-прежнему описывает динамику устройства посредством подлинных суперпозиций его собственных состояний. Более того, стоит также упомянуть, что, хотя эти состояния восприимчивы к влиянию внешних взаимодействий, можно управлять системой в условиях (см. Ниже), которые сильно уменьшают ее и, следовательно, безопасно описывать ее динамику как унитарную.

Наше конкретное предложение по тестированию уравнения (1) показано на рисунках 2 (a) — (d). Он включает в себя применение двух отдельных протоколов к CPB для измерения и, которые мы называем протоколом прямого ( λ ) и обратным () протоколом соответственно. Для процесса λ CPB выполняется через следующую последовательность шагов: (1) сначала с такими внешними физическими параметрами, что собственные состояния энергии являются определенными состояниями заряда (т. Е.), CPB инициализируется в своем основном состоянии и управляется последовательностью импульсов, состоящей из одновременного применения изменяющихся во времени сигналов и (рисунки 2 (c) — (d)), заставляющих его многократно проходить через избегаемые пересечения уровней в своем энергетическом спектре (рисунок 2 (e)).При каждом таком пересечении CPB может претерпевать переход Ландау – Зинера [27, 28] между соседними состояниями, участвующими в пересечении, что оставляет его в суперпозиции этих двух состояний. Для рассматриваемых здесь параметров после прохождения нескольких переходов, показанных на рисунке 2 (e), состояние CPB должно находиться в суперпозиции целых 5 зарядовых состояний. Следует отметить, что в конце развертки значения n, , _{, g, ,} и Φ возвращаются к своим начальным значениям, так что снова.(2) В этот момент, сразу после того, как начальное состояние суперпозиции подготовлено, производится проективное измерение заряда CPB, которое записывается как состояние n . Мы называем эти шаги протоколом подготовки (рисунки 2 (a) — (b)), поскольку они обеспечивают эффективный способ подготовки начального ансамбля зарядовых состояний, который можно использовать для измерения — в нашем случае его состав указан в (рисунок 3 (а)). (3) Затем, после коллапса до состояния заряда, применяется вторая последовательность импульсов, идентичная последовательности на этапе (1), снова подготавливая CPB в суперпозиции состояний заряда.(4) Наконец, выполняется второе проективное измерение состояния заряда CPB, которое записывается как м . После этапа (4) CPB дается достаточно времени, чтобы расслабиться обратно в свое основное состояние, после чего время λ повторяется. Таким образом, повторяя λ много раз, можно построить вероятности переходов. На рисунке 3 (b) показана гистограмма этого процесса, рассчитанная с помощью численного моделирования с использованием уравнения (2 и импульсных последовательностей на рисунках 2 (c) — (d) (см. Приложение B).

Приблизить Уменьшить Сбросить размер изображения

Рисунок 2. Схема протокола и собственные энергии системы в зависимости от времени. (a – b) Схема прямого и обратного протоколов. Первый шаг, протокол подготовки, используется для построения начального ансамбля из нескольких зарядовых состояний. После выполнения первого измерения протокол управления используется для реализации прямой и обратной эволюции во времени, за которой следует другое измерение заряда.После многих прогонов можно построить вероятности перехода между разрешенными начальным и конечным состояниями. (c – d) Протоколы управления временем вперед (сплошная линия) и назад (пунктирная линия) для заряда затвора n _g и потока Φ . Для сохранения симметрии относительно обращения времени знак магнитного поля должен быть инвертирован. (e) Собственные энергии CPB как функция времени протокола вождения (энергия основного состояния установлена ​​на ноль). Стоит отметить наличие нескольких избегаемых пересечений уровней, на которых индуцируются переходы Ландау – Зинера.Собственные энергии рассчитываются для тех же параметров, которые указаны на рисунке 1.

Загрузить рисунок:

Приблизить Уменьшить Сбросить размер изображения

Загрузить рисунок:

Чтобы реализовать обращенный во времени процесс и построить соответствующие вероятности перехода, следует такая же общая процедура, как описано в предыдущем абзаце.Однако необходимо изменить две физические величины для процесса, обращенного во времени: во-первых, необходимо изменить знак магнитного потока, приложенного к CPB, чтобы учесть изменение импульса зарядов источника магнитного поля. Обратите внимание, что такая инверсия приводит к. Тогда, поскольку оператор обращения времени является антилинейным оператором (см. Приложение A), гамильтониан системы остается инвариантным при выполнении преобразования обращения времени вместе со сменой знака магнитного поля. Во-вторых, необходимо также поменять знак соответствующей канонической переменной CPB во время, которая в этом случае оказывается эффективной разностью фаз на джозефсоновских переходах CPB.Несмотря на то, что мы уже обнаружили, что гамильтониан остается инвариантным при совместном действии оператора обращения времени и инверсии магнитного поля, этот шаг необходимо сделать, чтобы сохранить инвариантность относительно обращения времени канонических соотношений фазовой коммутации заряда, поскольку заряд считается инвариантом согласно TRS. Кроме того, невыполнение такого преобразования делает преобразование с обращением времени плотности сверхтока плохо определенным (см. Приложение A). В нашем частном случае изменение знака вместе с антилинейным преобразованием из-за операции обращения времени имеет эффект сопряжения в уравнении Гамильтона (2).Следовательно, как и следовало ожидать, применение этих двух изменений оставляет гамильтониан системы инвариантным. Кроме того, поскольку у нас есть гамильтониан, зависящий от времени (неавтономная система) [5], мы также должны отменить протокол форсирования, примененный к системе, то есть, и. С этими изменениями численное моделирование обратного протокола действительно предсказывает, что уравнение (1) должно выполняться (рисунок 3 (c).

Чтобы претендовать на истинное испытание TRS посредством проверки микрообратимости (уравнение (1)), важно, чтобы временная эволюция CPB была преимущественно унитарной во время λ и протоколов.Это требует, чтобы протоколы были реализованы в масштабе времени τ _p , что намного быстрее, чем любые воздействия окружающей среды. Применяя методологию, введенную Буркардом-Кохом-Ди Винченцо [29], можно найти, что показатель качества для количественной оценки таких эффектов в нашем протоколе — это время релаксации T ₁ . Из этих оценок можно показать, что время декогеренции T ₂ определяется T ₁ (), за исключением режима, который соответствует крошечному окну в протоколе, в течение которого (см. приложение C).Таким образом, даже для скромных значений T ₁ в 50 нс, которые легко достижимы с помощью современных технологий [30], разработанный протокол с (рисунки 2 (a) — (b)) должен обеспечить удовлетворительную унитарную эволюцию.

Также важно, чтобы измерения проективного заряда производились в пределах временной шкалы. То, что T ₁ устанавливает соответствующую шкалу времени, можно понять, осознав, что эффекты декогеренции становятся безобидными, если выбирать проективные измерения в основе собственной энергии, поскольку такие эффекты не приводят к изменениям в спектральном разложении на собственную энергию состояния системы.Обратите внимание на рисунок 2 (d), что наш протокол соответствует этому случаю: в конце протокола, когда выполняется проективное измерение заряда, CPB смещается, так что состояния заряда являются состояниями квази-собственной энергии системы (т. Е. ). Действительно, для выбранных здесь параметров (рисунок 1) каждое состояние собственной энергии имеет вероятность большую, чем нахождение в определенном зарядовом состоянии. Следовательно, каждое из этих измерений также должно выполняться в масштабе времени. Естественной и жизнеспособной возможностью для проведения таких высокоскоростных и высокочувствительных измерений заряда было бы использование сверхпроводящего одноэлектронного транзистора (SSET) [31–33].При работе в режиме RF SSET могут иметь полосу пропускания, превышающую 100 МГц [31], а чувствительность обнаружения заряда приближается к пределу, разрешенному квантовой механикой [32, 33]. Действительно, предполагая чувствительность обнаружения, достигнутую в [32], должно быть возможно разрешить состояние заряда CPB с ошибкой во временной шкале (см. Приложение D). Такая ошибка устанавливает предел точности для нашего предложения, поскольку ошибки, связанные с процессами релаксации и дефазировки, приводят к потере точности состояния порядка , для рассматриваемых коротких времен стробирования.Используя T ₁ и T ₂ временную зависимость, определенную [29] для нашего протокола, можно обнаружить, что точность состояния ухудшается (релаксация) и (дефазировка) при установке консервативного значения T ₁ минимальное значение как.

Помимо тестирования TRS в новых макроскопических квантовых пределах, исследования, которые мы здесь обрисовали, будут иметь значение, по крайней мере, для одного современного направления исследований: теоремы о квантовых рабочих флуктуациях ⁴ .Действительно, чтобы вывести эти теоремы, необходимо выдвинуть две гипотезы: принцип микрообратимости и предположение, что система изначально находится в тепловом равновесии при температуре T (распределение Гиббса) [5].

Одной из парадигм таких теорем о флуктуациях работы является квантовая теорема о флуктуациях Бочкова – Кузовлева между функциями распределения вероятностей прямой и обратной работы (PDF) [34]

Такое соотношение утверждает, что при выходе из начального состояния теплового равновесия система В динамике присутствует смещение вероятности в пользу событий, для которых выполняется работа в системе ().Таким образом, уравнение (3) можно рассматривать как проявление второго закона термодинамики, поскольку оно показывает, что события высвобождения энергии экспоненциально подавляются по сравнению с событиями поглощения энергии. Соотношение (3) очень похоже на теорему Тасаки – Крукса [5], для которой коэффициент смещения равен, где — разность свободной энергии между равновесными тепловыми состояниями, связанными с начальным и конечным условиями системы. Эти теоремы получены с учетом различных определений работы, где одна (Бочков – Кузовлев) связывает работу с изменением энергии ненасильственного гамильтониана системы, а другая связывает ее с изменениями энергии полного гамильтониана системы (см. Приложение E).Обратите внимание, что обе теоремы дают одинаковый результат для циклических процессов, таких как протокол, который мы предложили в этой работе. Важно подчеркнуть, что теоремы о флуктуациях, такие как уравнение (3), способны определять относительную частоту каждого из таких событий, что является уровнем детализации, не обеспечиваемым стандартным термодинамическим подходом к получению информации из средних по ансамблю. Такая особенность была исследована, чтобы понять и попытаться сконструировать квантовые тепловые машины [36].

Непосредственным следствием уравнения (3) является равенство Бочкова-Кузовлева [34], которое ясно показывает мощность и общность результатов, полученных из теорем о флуктуации: независимо от спецификаций протокола управления и характеристик системы , распределение работы любого протокола управления, применяемого к любой системе, изначально находящейся в тепловом равновесии при температуре T , является случайным распределением, имеющим такое же ожидаемое значение для функционала.

Для исследования квантовых флуктуационных теорем, таких как уравнение (3), использование SQD потребует проведения эксперимента при очень низкой температуре (), и в этом случае начальное тепловое состояние SQD — это преимущественно населенность основного состояния системы. К сожалению, это приводит к очень плохой статистике для уравнения (3). В принципе, эту проблему можно решить, просто увеличив температуру системы, но для получения гиббсовского распределения, состоящего из разумного числа состояний, e.g., 5 состояний, следует провести эксперимент при температуре, при которой SQD уже не может быть хорошо аппроксимирован как недиссипативная квантовая система, претерпевающая чисто унитарную эволюцию.

Здесь мы представляем решение этой проблемы путем построения теплового состояния из начального ансамбля зарядов, полученного в протоколе подготовки, который мы называем имитацией исходного ансамбля Гиббса. Процедура состоит из случайного выбора результатов первого измерения в соответствии с правилом вероятности, наложенным весом Больцмана.Если количество экспериментальных событий достаточно велико, такое распределение может быть получено для заданной температуры T . Действительно, как показано на рисунке 4 и в таблице 1, для событий можно смоделировать ансамбль Гиббса, состоящий из этих 5 состояний для температур выше, что приводит к 21 возможному разному значению работы, и проверить с небольшой статистической ошибкой из-за выборки, которая масштабируется как квантовая теорема Бочкова-Кузовлева и равенство (см. приложение E).

Приблизить Уменьшить Сбросить размер изображения

Рисунок 4. Функции распределения вероятности работы для протокола форсирования (рисунок 2), полученные из эмулированных ансамблей Гиббса, состоящих из 5 состояний и сгенерированные из 10 ⁶ событий. (a – c) Рабочие PDF-файлы для прямого и обратного протоколов, предполагающие температуру. Как показано на панелях (a – c), чем выше температура, тем ближе становятся прямые и обратные рабочие PDF. (d) Логарифмический график уравнения (3), полученный из смоделированных ансамблей Гиббса для различных значений температуры T .Точечные символы представляют собой полученные рабочие коэффициенты PDF, а прямые линии — это ориентиры для глаза, представляющие правую часть уравнения (3), наклон которого определяется обратной величиной температуры.

Загрузить рисунок:

Таблица 1. Эмуляция на 10 ⁶ событий.

Учитывая, что, как было представлено на сегодняшний день, эволюция системы при проверке теоремы квантовых флуктуаций должна быть отключена от ее окружения во время принудительного протокола ⁵ , если кто-то не способен контролировать состояние окружающей среды, роль, которую играет исходный ансамбль Гиббса в такой экспериментальной проверке, заключается в том, чтобы просто предоставить набор начальных состояний с их частотами появления, взвешенными с учетом фактора Больцмана — никакой корреляции между системой и средой поддерживается во время одиночных прогонов и между разными прогонами эксперимента.Таким образом, эмуляция ансамбля может рассматриваться как играющая ту же роль, что и действительно начальный ансамбль Гиббса при проверке квантовой флуктуационной теоремы: простой поставщик некоррелированных начальных состояний, частота которых взвешивается известным фактором. Более того, программа эмуляции может предоставить средства для исследования SQD как квантовых тепловых машин [36, 37].

В данной статье мы создали протокол для подготовки, временной эволюции и измерения квантового состояния SQD, чтобы протестировать TRS в новом режиме, а именно в макроскопической квантовой динамике, с использованием современных технологий и методов.Наше численное моделирование показывает, что повторное применение этого протокола к SQD позволит проверить принцип микрообратимости в искусственном атоме.

Помимо того, что такой результат имеет фундаментальное значение как для равновесной, так и для неравновесной статистической механики, такой результат будет иметь непосредственное следствие проверки теорем о квантовых флуктуациях посредством построения рабочих PDF. Это вызвало большой интерес с тех пор, как были выдвинуты первые предложения по определению PDF работы в квантовых системах [38, 39].Недавно были выполнены первые экспериментальные проверки систем ядерного магнитного резонанса [40] и ионных ловушек [41], но они все еще остаются нерешенной задачей для искусственных атомов. Кроме того, в нескольких работах была выдвинута идея вывода рабочей PDF с использованием подходов, которые устраняют либо необходимость выполнения последовательных измерений проективной энергии, либо требование наличия изолированной от окружающей среды системной динамики — например, использование интерферометрии Рамсея, выполняемой на вспомогательной системе. [42–44], одиночные проективные измерения наблюдаемых [45], измерения квантового скачка системы и ее окружения в открытых квантовых системах [46, 47] или реализация метода положительной операторно-значимой меры (POVM) [48].Несмотря на то, что эти подходы могут представлять собой значительное улучшение для определения рабочей PDF во многих системах, при рассмотрении динамики макроскопических квантовых состояний требуется возможность либо i) поддержания вспомогательной квантовой системы, когерентно связанной с интересующей системой во время измерения. протокол [42–44, 48], ii) ограничение исследования процессами внезапного гашения определенных начальных состояний [45], или iii) мониторинг состояния окружающей среды с целью анализа обмена энергией между системой и окружающей средой [47], может составлять требования. столь же сложна, как и первоначальная задача выполнения последовательных проективных измерений энергии, на которой основано наше предложение.

Хотя можно утверждать, что наши результаты формально ожидаемы, их экспериментальное наблюдение было бы чрезвычайно важным, и, помимо того, что мы сказали выше, есть три причины. Во-первых, это будет первая прямая проверка микрообратимости переходов между состояниями макроскопической квантовой системы. Во-вторых, это могло бы расширить наше понимание того, как коллективные переменные связаны с окружающей их средой, и привести к новым методам повышения надежности отделения от степеней свободы окружающей среды.Наконец, если в такой системе действительно наблюдается микрообратимость, это может служить дополнительным возможным доказательством применимости квантовой механики за пределами ее первоначальной области.

FB и AOC поддерживаются Instituto Nacional de Ciência e Tecnologia — Informação Quântica (INCT-IQ) и Fundação de Amparo à Pesquisa do Estado de São Paulo (FAPESP) под номером гранта 2012 / 51589–1. MDL и FR выражают признательность за поддержку этой работы, предоставленную Национальным научным фондом в рамках гранта No.DMR-1056423 и грант № DMR-1312421.

А.1. Операция обращения времени

По определению, эффект оператора обращения времени Θ в механических системах состоит в том, чтобы обратить линейный и орбитальный угловые моменты, при этом положение остается неизменным, т.е. В соответствии с понятием обращения времени для систем со спиновыми переменными, спиновый угловой момент должен преобразовываться как орбитальный угловой момент, т.е.

Что касается электромагнитных явлений, хорошо известно, что уравнения Максвелла и сила Лоренца инвариантны относительно обращения времени [49].Выбрав соглашение о том, что электрический заряд является инвариантом при обращении времени, TRS возникает при условии, что преобразования электрического и магнитного полей задаются как

. Кроме того, плотность тока должна поменять знак, т. Е., Что также соответствует его определение в терминах скорости, умноженной на заряд.

Ключевой особенностью оператора обращения времени Θ является антилинейный оператор. Такое свойство может быть проверено путем проверки преобразования канонического коммутатора, который меняет знак согласно TRS

Следовательно, необходимо, чтобы Θ был антилинейным оператором, т.е.е. , чтобы сохранить коммутационные соотношения ⁶ .

А.2. Сверхпроводящие устройства с обращением времени

Стандартный подход к квантованию динамики сверхпроводящей цепи состоит в возведении переменных потока и заряда в статус операторов [12, 23]. Действительно, можно показать, что сверхпроводящая разность фаз , на джозефсоновском переходе и заряд Q на емкости перехода являются канонически сопряженными переменными [29].Следовательно, из канонического квантования следует, что сопряженные переменные , и Q должны подчиняться коммутационным соотношениям как

. Поскольку фундаментальные коммутационные соотношения должны сохраняться при обращении времени, необходимо определить, какая сопряженная переменная должна изменить знак при обращении времени, однажды это. Если следовать стандартному подходу, согласно которому заряд инвариантен относительно обращения времени [49], то преобразование

соответствует требованиям.Следует понимать, что вышеупомянутое преобразование согласуется с ожиданиями в отношении преобразования токов. Действительно, плотность сверхтока может быть записана как

, где и — соответственно заряд и масса куперовской пары электронов, — векторный потенциал любого приложенного магнитного поля, а ψ представляет волновую функцию макроскопического состояния, занятого конденсат куперовской пары [50]. Затем, если кто-то пишет, обнаруживается, что

Следовательно, если заряд считается инвариантным и векторный потенциал меняет знак, только будет соответствовать ожидаемому изменению знака при обращении времени, если знак фазы сверхтока равен измененный.

Обращение времени гамильтониана (2) получается в соответствии с уравнением правила преобразования (4). Поскольку состояние заряда является собственным состоянием Q с действительным собственным значением n , инвариантность Q относительно обращения времени подразумевает это. Заметив, что Q имеет невырожденные собственные состояния, отсюда следует, что и представляют собой то же состояние заряда и, следовательно, могут отличаться максимум на постоянную фазу, которая может быть установлена ​​без потери общности.Действие антиунитарного оператора Θ на энергию заряда и джозефсоновскую связь соответственно приводит к: и ⁷ . Таким образом, без изменения знака приложенного магнитного поля достигается преобразование

, которое восстанавливает исходный гамильтониан только при изменении направления приложенного магнитного поля, поскольку при этой операции.

А.3. TRS ведомых систем

Несмотря на стандартное представление TRS как свойства неуправляемых (автономных) систем [2], концепция инвариантности относительно обращения времени и принцип микрообратимости могут обсуждаться в более общих случаях, когда система динамикой управляет сила, зависящая от времени.Как мы покажем ниже, инверсия временной последовательности гамильтониана является основной особенностью при обсуждении TRS в управляемых системах (см. [5] для более подробного описания).

Преобразование обращения времени уравнения Шредингера дает

с и. Обратите внимание, что и представляют собой гамильтониан и состояние системы с обращенными движением соответственно.

Тогда ясно, что если H инвариантно относительно обращения времени, т. Е. Временная эволюция состояния с обратным движением определяется обращенным во времени изображением H ( t ), удовлетворяющим начальное условие, связанное с состоянием, а именно

Система называется инвариантной относительно TRS, если.Для такой системы оператор эволюции во времени и его обратное движение связаны простым тождеством [5], а именно, что позволяет вывести принцип микрообратимости для ведомых систем:

для всех. Уравнение (1) представляет собой краткое обозначение указанного выше принципа микрообратимости, где λ и используются для представления временной последовательности гамильтониана системы вперед во времени и его преобразования с обращением движения, соответственно.

Эволюция состояния системы во времени была определена посредством численного моделирования унитарного оператора упорядоченной по времени эволюции в соответствии с уравнением Гамильтона (2).Расчет проводился с учетом зарядово-размерного гильбертова пространства N = 51. Принимая во внимание процедуру дискретизации по времени и усечение гильбертова пространства, мы оценили максимальную относительную ошибку для вероятностей, указанных в основном тексте. Конкретные импульсы потока и заряда, используемые в нашем протоколе, читаются следующим образом: и со временем в наносекундах.

Методология, введенная Буркардом – Кохом – Ди Винченцо [29], позволяет использовать теорию схем для описания диссипативных элементов схемы с моделью ванны осцилляторов, из которой можно оценить диссипативные эффекты для многоуровневых сверхпроводящих устройств.На основе этого моделирования полученная связь система-ванна является функционалом оператора числа заряда n . Следовательно, он будет связывать только те собственные энергетические состояния системы, которые имеют по крайней мере одно общее зарядовое состояние в их спектральном разложении. Для физических параметров CPB и протоколов потока и заряда, рассматриваемых в нашем предложении, мы обнаружили, что только соседние собственные состояния разделяют одно состояние заряда в их спектральном разложении. Таким образом, с хорошим приближением диссипативный процесс можно рассматривать как последовательность множества процессов, включающих только два собственных состояния.С этой точки зрения можно получить времена релаксации ( T ₁ ) и декогеренции ( T ₂ ) относительно этих двух уровней. В приближении Борна – Маркова соотношение между T ₁ и чистой дефазировкой составляет

, где e _k — мгновенное значение состояния собственной энергии k , и. Выполняя вычисление матричных элементов выше для каждого момента времени нашего протокола, мы обнаружили, что время декогеренции T ₂ определяется как T ₁ , т.е.е., кроме режима, во время которого. Обратите внимание, что для (режима заряда SQD) оператор заряда n почти коммутирует с гамильтонианом системы, что объясняет, почему T ₁ становится здесь самой длинной шкалой времени.

Чтобы оценить погрешность измерения состояния заряда CPB, мы сначала предполагаем, что CPB зондируется с помощью SSET, который связан с CPB через емкость C, _C . Кроме того, предполагается, что в чувствительности заряда SSET S _Q преобладает шум предварительного усилителя, используемого для считывания SSET.В этом случае для каждого состояния числа куперовских пар N предполагаемая плата на C _C будет иметь гауссово распределение с R.M.S. of, где tau _Meas — время измерения. Затем мы определяем неопределенность измерения с помощью колмогоровского (следового) расстояния [51], которое определяется выражением . Таким образом, вероятность правильно определить, из какого из двух соседних распределений вероятностей и результат измерения следует Q _C , выражается выражением.Например, используя, которое было достигнуто в [32], время измерения и реалистичные параметры для полной емкости CPB-островка (соответствующей) и, как мы находим, соответствующей неопределенности измерения, равной. Предполагается, что измерение SET отключается во время прямого и обратного протоколов, так что оно не служит сильным источником дефазировки.

Уравнение (3) квантовой теоремы Бочкова – Кузовлева получено [34] с учетом исключительной точки зрения для определения квантовой работы.Такое определение предполагает, что квантовая работа, выполняемая в конкретном процессе λ , определяется как разность результатов измерений собственной энергии невозмущенного гамильтониана системы, выполненных в начальный и конечный моменты времени процесса. В нашем случае гамильтоново уравнение (2) можно рассматривать как, где невозмущенный гамильтониан H ₀ задан как, а возмущение гамильтониана, зависящее от силы, имеет вид. Что касается теоремы Тасаки – Крукса, для определения работы принята инклюзивная точка зрения , которая рассматривает результаты измерений собственной энергии полного гамильтониана системы в начальные и конечные моменты времени процесса.

Эмуляция ансамбля Гиббса строится с использованием стандартной псевдослучайной процедуры для выбора состояний из начального ансамбля, полученного из протокола подготовки. Псевдослучайный выбор взвешивается по весу Больцмана для данной температуры T .

Модели эрозионных отложений и движения депоцентров в разветвленных каналах в районе устья реки Янцзы

Биографии автора

Boyuan ZHU Water Conservancy and Hydropower Engineering, B.S., Уханьский университет, Ухань, Китай, 2011

Гидравлика и динамика рек, доктор философии, Уханьский университет, Ухань, Китай, 2017

Д-р Чжу работал техническим специалистом в компании Zhongnan Engineering Corporation Limited of Power China в течение В 2017–2018 гг., До того как в 2018 г. начал преподавать в Чаншанском университете науки и технологий. Его исследовательские интересы включают перенос наносов и эволюцию рек.

Электронный адрес доктора Чжу: [email protected].

Jinyun DENG Порт, регулирование каналов и рек, бакалавр наук, Уханьский университет, Ухань, Китай, 1998

Гидравлика и динамика реки, MS, Уханьский университет, Ухань, Китай, 2000

Гидравлика и динамика рек, доктор философии , Уханьский университет, Ухань, Китай, 2003

Профессор Дэн начал свою преподавательскую должность в Уханьском университете в 2003 году и был назначен доцентом в 2006 году. Его исследовательские интересы включают перенос наносов и эволюцию рек.

Электронный адрес проф.Дэн: [email protected].

Цзиньву ТАНГ Регулирование портов, каналов и рек, бакалавр наук, Уханьский университет, Ухань, Китай, 2007 г.

Гидравлика и динамика рек, доктор философии, Уханьский университет, Ухань, Китай, 2012 г.

Д-р Тан — технический специалист. специалист в Чанцзянском институте изысканий, планирования, проектирования и исследований, где он работает с 2012 года. Его исследовательские интересы включают планирование и управление реками.

Электронный адрес доктора Тана: tangjinwu1106 @ 163.com.

Wenjun YU Water Conservancy and Hydropower Engineering, BS, Сианьский технологический университет, Сиань, Китай, 2012

Hydraulics and River Dynamics, MS, Уханьский университет, Ухань, Китай, 2015

Mr. Yu С 2015 года работал техническим специалистом в Чанцзянском институте планирования, проектирования и исследований водных путей. Его исследовательские интересы включают регулирование и управление реками.

Адрес электронной почты г-на Ю: [email protected].

Алистер Г.L. BORTHWICK Гражданское строительство, BEng (1-й класс), Ливерпульский университет, Ливерпуль, Великобритания, 1978

Доктор философии, Ливерпульский университет, Ливерпуль, Великобритания, 1982

MA, Оксфордский университет, Оксфорд, Великобритания, 1990

Доктор наук, Оксфордский университет, Оксфорд, Великобритания, 2007 г.

Проф. Бортвик ранее был профессором технических наук в Оксфордском университете с 1990 по 2011 г. В настоящее время он является научным сотрудником Эдинбургского университета. Его исследовательские интересы включают прибрежное и морское проектирование, механику экологических жидкостей и оценку морских энергоресурсов.

Проф. Бортвик имеет 40-летний опыт работы в области инженерии, исследований и преподавания. Он был избран членом Института инженеров-строителей FICE в 2003 году, членом Королевской инженерной академии FREng в 2014 году и членом Королевского общества Эдинбурга, FRSE, в 2015 году.

Его электронная почта адрес: [email protected].

Yuanfang CHAI Инженерия водного хозяйства в сельском хозяйстве, бакалавр наук, Технологический университет Тайюань, Тайюань, Китай, 2016

Гидравлика и динамика реки, M.С., Уханьский университет, Ухань, Китай, 2019

Научные интересы г-на Чая включают перенос наносов и эволюцию рек.

Его адрес электронной почты: [email protected].

Zhaohua SUN Порт, регулирование каналов и рек, бакалавр наук, Уханьский университет, Ухань, Китай, 1999

Гидравлика и динамика рек, доктор философии, Уханьский университет, Ухань, Китай, 2004

Проф. должность в Уханьском университете в 2004 году и с тех пор был назначен доцентом.Его исследовательские интересы включают перенос наносов и эволюцию рек.

Его адрес электронной почты: [email protected].

Yitian LI Порт, регулирование каналов и рек, бакалавр наук, Уханьский университет, Ухань, Китай, 1981

Гидравлика и динамика реки, доктор философии, Уханьский университет, Ухань, Китай, 1987

Профессор Ли работал Уханьским университетом в течение 32 лет, где он в настоящее время является старшим профессором речного строительства. Его исследовательские интересы включают перенос наносов и эволюцию рек.

Проф. Ли — заместитель директора Комитета по осадкам Китайского общества инженеров гидротехники. Он получил две премии второй степени за научно-технический прогресс Китая.

Его адрес электронной почты: [email protected].

Пожалуйста, найдите мне GDS на английском языке. Рабочая тетрадь работает на вас. Эффективное изучение английского языка с GDZ

7 класс

Учебник английского языка для 7 классов.Студенческая книга., Кузовлев В.П.

8 класс

англ. Happy English 2, 7-9 классы, Клементьева Т.Б., Я.А. Шеннон

англ. Happy English 2. Книга для чтения, 7–9 классы, Т. Клементьева, Я. Шеннон

англ. Happy English 2. Рабочая тетрадь 1, 7–9 классы, T.B. Клементьева, Я. Шеннон

англ. Happy English 2. Рабочая тетрадь 2, 7–9 классы, T.B. Клементьева, Я. Шеннон

Английский язык 8 класс. Английский язык нового тысячелетия.Деревянко Н.Н.

Учебник английского языка для 8 классов. Студенческая книга., Кузовлев В.П.

Английский язык 8 класс Старков

9 класс

англ. Happy English 2, 7-9 классы, Клементьева Т.Б., Я.А. Шеннон

англ. Happy English 2. Книга для чтения, 7–9 классы, Т. Клементьева, Я. Шеннон

англ. Happy English 2. Рабочая тетрадь 1, 7–9 классы, T.B. Клементьева, Я. Шеннон

англ. Счастливый английский 2.Рабочая тетрадь 2, 7-9 классы, Т. Клементьева, Я. Шеннон

Учебник английского языка для 9 классов. Студенческая книга., Кузовлев В.П.

10 класс

11 класс

англ. Happy English 3. Рабочая тетрадь 1, 10-11 классы, T.B. Клементьева, Я. Шеннон

англ. Happy English 3. Рабочая тетрадь 2, 10–11 классы, T.B. Клементьева, Я. Шеннон

англ. Happy English 3. Рабочая тетрадь 3, 10-11 классы, T.Клементьева Б., Я.А. Шеннон

Домашнее задание по английскому языку для любого школьника — задача не из легких. Сам английский язык считается одним из самых простых для изучения иностранных языков, намного проще, если сравнивать, например, с русским языком. Неслучайно на нем говорит почти половина земного шара. Но все же при изучении английского в школе возникает много трудностей.

GDZ на английском языке это волшебная палочка, которая может в трудную минуту. Для подготовки к английскому языку есть много учебников.Это такие авторы, как Кузовлев В.П., Лапа, Перегудова Э.Ш., Клементьева Т.Б., Я.А. Шеннон. Любой из этих уроков поможет вам научиться общаться на английском языке. Поможет найти решение любой задачи и выполнить домашнее задание на английском языке.

Многие часто спрашивают: «Сколько времени нужно, чтобы выучить английский язык?». Однозначного ответа быть не может. В одних школах изучение языка начинается со 2 класса, в других — с 5 класса. В 11 классе обучение также не заканчивается. Продолжается после окончания — в университете, институте.Одно можно сказать наверняка: если вы будете использовать DGS на английском языке, то времени на выполнение домашнего задания будет намного меньше. Но прибегать к помощи Госдумы нужно тогда, когда школьник действительно испытывает трудности, а не каждый раз, когда они дали домашнее задание на дом.

Современные учебные пособия состоят не только из учебников. Есть также книги для чтения и рабочие тетради, например, как у Клементьевой с серией «Счастливый английский» для разных классов. Если вы можете, вы можете послушать радио или использовать Интернет, чтобы максимально погрузиться в окружающую среду, для лучшего владения языком, или использовать GDZ на английском языке.

В нашей базе GDZ на английском языке Есть готовые задания для учеников с 5 по 11 класс. Также есть мобильная версия сайта, созданная специально для доступа с телефонов и смартфонов. Доступ к каталогу GDZ на английском языке абсолютно бесплатный и без смс.

Добро пожаловать на наш сайт, Друзья!

Изображения обложек учебников приведены на страницах данного сайта исключительно в качестве иллюстративного материала (пункт 1 статьи 1274 части четвертой Гражданского кодекса Российской Федерации)

• Английский язык 3 класс.Enjoy English 3. Книга студента. ГЭФ Биболетова АСТ
• Английский язык 3 класс. Rainbow English 3: Учебник — Учебное пособие. Часть 1, 2. ФГОС Афанасьев, Михеева Дрофа
• Английский язык 3 класс. В центре внимания 3: Тестовый буклет. ФГОС Быкова, Дули Просвещения
• Английский язык 3 класс. Учебник. Рабочая тетрадь. Обе части Верещагин, Притыкина Просвещение
• В центре внимания 4 класс. Учебное пособие — Учебное пособие Быкова, Дули, Поспелова Просвещение
• Английский 4 класс.Учебник Кузовлева, Перегудова Образование
• Английский язык 4 класс. Starlight: Учебник. ФГОС Баранова, Дули Просвещения
• Английский язык 5 класс. Rainbow English 5: Учебник — Учебник для учеников. Часть 1, 2. ГЭФ Дрофа
• В центре внимания 5. Учебное пособие — Учебник ученика Ваулина, Дули, Подолянко Education
• Английский язык 5 класс. Учебник Кузовлева Просветление
• Enjoy English 5 класс Учебник. ГЭФ Биболетова Название
• Английский язык 6 класс.Rainbow English 6: Учебник — Учебник для учащихся. ФГОС Афанасьев, Михеев, Баранов Дрофа
• В центре внимания 6 класс. Учебное пособие — Учебное пособие. ГЭФ Ваулина, Дули Просвещение
• Английский язык 6. Звездный свет: Учебник ученика. ФГОС Баранова Просвещение
• Английский язык 6. Учебник. ФГОС Кузовлев, Paw Enlightenment
• Английский язык 6 класс. Enjoy English 6. Учебник ученика. ФГОС Биболетова, Денисенко Звание
• Английский язык 7 класс.Rainbow English 7: Учебник — Учебник для учащихся. Часть 1, 2 Афанасьева, Михеева, Баранова Дрофа
• Английский язык 7. Учебник. ФГОС Кузовлев, Paw Enlightenment
• Английский язык 7. Звездный свет: Учебник ученика. ФГОС Баранова Enlightenment
• Английский язык 7 класс. В центре внимания 7: Учебное пособие — Учебник для учеников Ваулина, Дули Enlightenment
• Английский язык 7 класс. Enjoy English 7. Учебник — Учебник для учеников. ГЭФ Биболетова Титул
• Английский язык 8 класс.Книга студента. ФГОС Кузовлев, Лапа, Перегудова Образование
• Английский язык 8 класс. В центре внимания 8: Учебное пособие — Учебник для учеников Ваулина, Дули Просвещение
• Английский язык 8 класс. Наслаждайтесь английским 8: Учебник для учеников. ФГОС Биболетова Титул
• Английский язык 9 класс Кузовлева Лапа, Перегудова Образование
• Английский язык 9 класс. Английский язык нового тысячелетия. Учебник Батлер, Гроза Название
• ГДЗ на английском языке 10 класс Кузовлев В.П., Лапа Н.М.
• Английский язык 10 кдасс.Книга студента. ФГОС Афанасьев, Михеев Просвещение
• Happy English.ru 10 класс. Книга ученика — Рабочая тетрадь №1 и №2 Кауфман, Кауфман Название
• Английский язык 10 класс. Учебное пособие — Рабочая тетрадь 1 — Рабочая тетрадь 2 Биболетова Заголовок
• Английский язык 10. Английский язык. New Millennium English. Книга ученика Гроза, Дворецкий Название
• Английский язык 11 класс Кузовлев В.П. М .: Образование
• Английский язык-XI: Учебное пособие — Рабочая тетрадь Афанасьева О.В., Михеева И.В. М .: Education
• Enjoy English 11 класс. Книга ученика — Рабочая тетрадь 1 — Рабочая тетрадь 2 Биболетова М.З., Бабушис Е.Е. Обнинск: Title
• Контрольно-измерительные материалы (КИМ) на английском языке 4. ГЭФ Кулинич Вако
• Контрольно-измерительные материалы (КИМ) на английском языке 5. ГЭФ Лысакова Waco
• Контрольно-измерительные материалы (КИМ) на английском языке 6. ГЭФ Сухоросова Вако
• Контрольно-измерительные материалы (КИМ) на английском языке 7 класс.ГЭФ Артюхова Waco
• Контрольно-измерительные материалы (КИМ) на английском языке 8. ГЭФ Лысакова Waco
• Контрольно-измерительные материалы (КИМ) на английском языке, степень 9. GEF Sugar Waco

Рабочие тетради

• Рабочая тетрадь по английскому языку 2. Рабочая тетрадь Kuzovlev Enlightenment
• Рабочая тетрадь по английскому языку 2. В центре внимания Быкова Enlightenment
• Английская рабочая тетрадь 2 класс Азарова, Дружинина Название
• Рабочая тетрадь по английскому языку 2 класс.Enjoy English Title
• Рабочая тетрадь по английскому языку 2. Часть 2 Барашкова. К учебнику Верещагина Экзамен
• Рабочая тетрадь по английскому 3 класс Верещагина И.Н. Притыкина Т.А.
• Рабочая тетрадь по английскому языку 3. Рабочая тетрадь Кузовлева
• Рабочая тетрадь по английскому языку 3. Часть 1 Барашкова Е.А.
• Рабочая тетрадь по английскому языку 3. В центре внимания 3: Контрольный буклет Быкова
• Рабочая тетрадь по английскому языку 3. Радужный английский. ФГОС Афанасьева Михеева Дрофа
• Рабочая тетрадь по английскому языку 3 класс.В центре внимания 3 рабочая тетрадь Быкова Н.И., Дули Д., Поспелова М.Д. М .: Education, 2015-2014
• Рабочая тетрадь по английскому языку 3. Enjoy English. ФГОС Биболетова, Денисенко, Трубанева Название
• Рабочая тетрадь по английскому языку 4. Рабочая тетрадь. ФГОС Кузовлева Просвещение
• Рабочая тетрадь по английскому языку 4. В центре внимания ГЭФ Быкова, Дули, Поспелова Просвещение
• Рабочая тетрадь по английскому языку 4. Звездный свет. Часть 1. ГЭФ Баранова, Дули Просвещения
• Рабочая тетрадь по английскому 4 класс.ФГОС Комарова, Ларионова Русское слово
• Рабочая тетрадь по английскому 4 класс. Enjoy English. ФГОС Биболетова, Денисенко, Трубанева Название
• Рабочая тетрадь по английскому языку 5. Учебное пособие по английскому языку 5. Рабочая тетрадь Биболетова Дрофа
• Рабочая тетрадь по английскому языку 5. Радужный английский 5: Рабочая тетрадь Афанасьева, Михеева, Баранова Дрофа
• Рабочая тетрадь по английскому языку 5. Рабочая тетрадь. ФГОС Кузовлева Просвещение
• Рабочая тетрадь по английскому языку 5 класс. В центре внимания 5: Рабочая тетрадь. ГЭФ Ваулина, Дули Просвещение
• Рабочая тетрадь по английскому языку 5 класс.Часть 1, 2. GEF Kaufman Title
• Рабочая тетрадь по английскому языку 5 класс. Наслаждайтесь английским. ФГОС Биболетова Титул, Трубанева
• Рабочая тетрадь по английскому языку шестого класса. В центре внимания 6: Тестовый буклет Ваулина Джулия, Вирджиния Эванс, Дженни Дули, Ольга Подоляко
• Рабочая тетрадь по английскому языку 6 класс. Enjoy English 6. Рабочая тетрадь Biboletova Bustard
• Рабочая тетрадь по английскому языку 6. Rainbow English 6: Activity Book Афанасьев, Михеев, Баранов Дрофа
• Рабочая тетрадь по английскому языку 6. Рабочая тетрадь Кузовлева, Paw Enlightenment
• Рабочая тетрадь по английскому языку 6 класс.Звездный свет. Рабочая тетрадь Баранова Просвещение
• Рабочая тетрадь по английскому языку шестого класса. В центре внимания 6: Рабочая тетрадь. GEF Vaulina Enlightenment
• Рабочая тетрадь на английском 6 класс. ФГОС Комарова, Ларионова Русское слово
• Рабочая тетрадь на английском 6 класс. Enjoy English. ГЭФ Биболетова, Денисенко Title
• Рабочая тетрадь по английскому языку 6. Часть 1 Кауфман Title
• Рабочая тетрадь по английскому языку 6. Часть 2 Кауфман Title
• Рабочая тетрадь по английскому языку 7. Enjoy English 7.Рабочая тетрадь Биболетова Дрофа
• Рабочая тетрадь по английскому языку 7 класс (Rainbow English 7: Activity Book Афанасьев, Михеев, Баранов Дрофа 3
• Рабочая тетрадь по английскому языку 7 класс. Starlight Baranova Enlightenment
• Рабочая тетрадь по английскому языку 7 класс (разбивка на 2 страницы не совпадает) со старым изданием) Kuzovlev Enlightenment
• Рабочая тетрадь по английскому языку 7. Enjoy English 7. GEF Workbook in English Grade 8. Часть 1, 2 Рабочая тетрадь по английскому языку 8 класс. Рабочая тетрадь по английскому языку 8 класс.В центре внимания 8: Рабочая тетрадь. Рабочая тетрадь ГЭФ по английскому языку 8 класс. Часть 2 Рабочая тетрадь по английскому языку 9 класс (зеленые и синие обложки) Рабочая тетрадь по английскому языку 9 класс Рабочая тетрадь по английскому 10 класс. Английский язык нового тысячелетия. GEF Thunderstorm, Butler Title
• Рабочая тетрадь на английском языке 11 класс. В центре внимания 11: Рабочая тетрадь Вирджиния Эванс, Дженни Дули, Боб Оби, Ольга Афанасьева, Ирина Михеева

Эффективное изучение английского языка с GDZ

• Изучение английского языка — одна из тех задач, которые ученикам обязательно придется решать в старшей школе и за ее пределами.Это особенно актуально и актуально после введения Федерального государственного образовательного стандарта, который устанавливает обязательное обучение двух иностранных учащихся в рамках школьной программы. В связи с этим английский как основной или дополнительный язык изучается во всех без исключения школах страны. Справиться с этой проблемой, решить ее максимально грамотно, им помогут качественные учебные пособия и решатели.
• Подобрать нужный комплект и начать занятия на GDZ можно в любом классе школы.В начальной школе учителя-предметники, родители, репетиторы и руководители языковых курсов и кружков могут помочь ученикам решить эту проблему. Впоследствии школьники средних и старших классов смогут справиться с этой задачей самостоятельно. В любом случае при организации такого обучения в сборниках готовых домашних заданий следует сосредоточить внимание на:
  — своих задачах и целях — «подтянуть» знания и получить более высокий текущий и итоговый балл по английскому, подготовиться и участвовать, побеждать в языковых соревнованиях и проводимых конкурсах на внешкольной и школьной площадках сдать экзамен по предмету в выпускных классах;
  — базовый уровень знаний, умение привлечь дополнительную помощь и ее потребность, ответственность, интерес к предмету, целеустремленность;
  — количество времени, которое можно и будет потратить на проведение эффективных и результативных тренировок.
• Основные принципы работы с коллекциями:
  — систематичность;
  — сложность;
  — сборник качественной учебной литературы;
  — штатная работа;
  — проведение самотестирования, самоконтроль результатов, обновление планов, выявление проблем, отслеживание динамики результатов.
• Среди полезной литературы, помимо основных учебников в рамках прикладной программы, к учебным материалам на английском языке относятся:
  — рабочие тетради по дисциплине;
  — тетради по предмету;
  — КИМИ на английском языке;
  — другие коллекции мастерских.
  Среди авторов, пользующихся наибольшей популярностью у школьников и их учителей, — Дули, Биболетова, Дворецкая, Афанасьева, Баранова, Лапа, Кузовлев, Кауфман и другие.
• Некоторые из представленных сборников универсальны, подходят для любых учебных материалов на английском языке, другие идут с семинарами для лучшего и более полного, углубленного усвоения материала курса.

Может, английский для вас все еще хуже всего? Готовясь к уроку, контрольному или экзамену, вы бродите по всему Интернету в поисках так называемого ГДЗ — готового домашнего задания.И предположим, вы их даже найдете. У нас много учителей с очень низкими зарплатами и даже министров, и непонятно, кто еще в этой сложной цепочке, когда даже самые секретные задачи в ЕГЭ вдруг становятся известны заранее. Но вот проблема: вы все аккуратно свернули и подготовили шпоры на английском, предприняли невиданные ранее меры по сговору и прошли все контрольные посты, но конверт открывается … и есть совсем другое задание. Вот оно!

Мучительное разочарование и крайний поиск выхода, попытки найти хотя бы минимум места для хранения, но оно пусто… Чтобы избежать такого ужасного сценария, предлагаем вам очень простой выход — получить рабочую тетрадь на английском языке.

Сразу предупреждаем: это не шпаргалка. Скажите, вы устали унижать себя в этом постоянном страхе: быть провалом на экзамене? Пора, наконец, вам искоренить эту вечную тоску по шпаргалке и начать что-то делать самостоятельно. Если вы хотите выучить хотя бы минимум языка, вам придется двигать извилинами и выполнять упражнения на английском языке.Это очень просто! Даже если вы пропустили половину школьного курса, поиграли в игры прямо в классе или поговорили с симпатичной соседкой, вы все равно не потерялись, если у вас есть рабочая тетрадь. Для тебя это как опора, отталкиваясь от которой, ты можешь сдвинуть если не Землю, то себя точно с мертвой точки!

Сегодня концепция ГДЗ плавно перетекла в название книги решений, в которой также есть готовые ответы на упражнения. Но тем не менее расчетная книжка и ГДЗ — это несколько разные вещи, хотя по старинке резолверы продолжают называть уже готовые домашние задания, то есть ГДЗ.Разница между ними заключается в следующем:

• решебников сегодня официально издаются как дополнительные учебные пособия, происхождение ГДЗ часто неизвестно
• решатель предлагает упражнения, привязанные к конкретной рабочей тетради
• купив книгу и тетрадь , вы сможете самостоятельно подготовиться к экзамену, чего нельзя сказать о Госдуме (особенно, если его авторы уверяют, что это «100% ответы на задания будущего экзамена»)

Я знаю, что у вас может возникнуть соблазн купить только резольвер.Но неужели вы не собираетесь воспользоваться попыткой сначала решить что-то самостоятельно, а затем проверить себя, прежде чем искать ответы?

Уважайте себя, а не разжижайте мозги!

Такая тонкая, но такая солидная тетрадь

Есть много сборников английских книг очень уважаемых авторов, но посмотрите, какие они толстые! А до экзамена уже «n-е» количество дней … Придется поработать «стахановскими» методами, чтобы переварить столько упражнений.Для чего нужна хорошая рабочая тетрадь, не зря ли она носит такое название? Например, записная книжка Биболетовой. У нее не 400 или 500 страниц, а только 82. В этом твоя сила? И это не разжиженный материал, который вам нужно будет искать в лупу и по крупицам ловить с древних пожелтевших страниц, а концентрированное ядро, в котором есть весь необходимый для вас минимум.

Строгое соответствие учебному плану

Биболетова, свои тетради привязала строго к учебному плану.В них собраны упражнения по темам на весь учебный год. Если вы их выполните, то экзамен вам больше не страшен. Диапазон упражнений варьируется от школьных и семейных тем до глобальных: цивилизация и прогресс, мир возможностей и даже изменение климата. Работы Лапицкой равноправны.

Блокноты учителей Биболетовой и Лапицкой помогут подтянуть свой словарный запас с уровня « Лондон — столица Великобритании » до уровня современного сообразительного человека.Я хочу посоветовать эти ноутбуки своим родителям. Заполняя пустые графы в тетради, словно любимая раскраска, ребенок будет в восторге, как в игре. Вернемся к взрослой «тарабарщине». Чтобы обойтись без экспресс-метода, покупайте рабочую тетрадь не в конце года, за три дня до экзамена, а в самом начале. Если вести его аккуратно, как дневник, делать упражнения после каждого урока, то весь процесс изучения языка действительно пройдет незаметно и с удовольствием.И этого реально добиваются и Биболетова, и Лапицкая, и другие похожие на них авторы.

Сложно выполнять несколько упражнений в неделю? Да, для этого нужно поработать, но совсем немного. Но в конце года такая тетрадь превращается для вас в самую бесценную «шпаргалку», конечно, в переносном смысле, поскольку это работа, которую вы проделали.

Сначала вы работаете с ноутбуком, потом он работает на вас.

Перед экзаменом нужно просто его полистать.Вы не уверены и хотите проверить себя, правильно ли вы выполняли упражнения? Тогда купите буклет тех же авторов (Биболетова, Лапицкая), где вы найдете ответы на все упражнения. Но прибегать к помощи новичка и подглядывать за ответами можно только тогда, когда вы сами выполните все упражнения. Иначе блокнот с резолвером превратится в банальную шпаргалку в прямом смысле, а их отличия от ГДЗ нивелируются.

Что дает блокнот

• возможность практически овладеть языком и подготовиться к экзамену
• экономия времени на весь учебный материал
• повышение самооценки
• учит самостоятельности и ответственности
• умению контролировать себя с помощью ответы в соннике

Посмотреть видео

Пресс-релизы — Американский альпийский клуб

America’s Leading Climbing Awards Честь Джима Донини, Майкла Кеннеди, Тома Хорнбейна, Кейт Резерфорд, Джереми Джонса и других

Голден, Колорадо, 17 декабря 2018 г. Club (AAC) с радостью объявляет победителей Премии Climbing Awards 2019 в честь самых выдающихся альпинистов и защитников природы в Североамериканском альпинистском сообществе.Среди лауреатов премии этого года — легенды скалолазания Том Хорнбейн, Майкл Кеннеди и Джим Донини, а также современные активисты и законодатели моды, в том числе Джереми Джонс, Кейт Резерфорд и Бретт Харрингтон.

Ежегодная награда за скалолазание, присуждаемая Американским альпийским клубом, является самой продолжительной

и самой престижной наградой в области скалолазания и сохранения гор в Северной Америке. Ежегодные награды в области скалолазания будут вручены на выходных AAC Annual Dinner Weekend 8-10 марта 2019 года в Сан-Франциско.Основной докладчик мероприятия — Колин Хейли, который расскажет о победах и трагедиях скоростного скалолазания.

Фил Пауэрс, генеральный директор Американского альпийского клуба, сказал о награждении 2019 года: «Ежегодная награда в скалолазании уникальна тем, что в ней признаются как жизненные достижения, так и те, кто представляет будущее. Посмотрите на список; от альпинистов, которые меняют ландшафт скалолазания прямо сейчас, до икон из нашей истории, мы услышим несколько удивительных историй ».

В честь величайших альпинистов Золотого века американского скалолазания, Джима Донини, Майкл Кеннеди получит престижную Почетную награду Членство за их «длительное и весьма значительное влияние на развитие альпинистского ремесла», а Том Хорнбейн, известный своим первым восхождением на печально известный Западный хребет Эвереста в 1963 году, получит Heilprin Citation за его пожизненную работу по «поддержанию» и укрепить Американский альпийский клуб.

Второй год подряд альпинистка получает награду Роберта Хикса Бейтса , которая присуждается молодым скалолазам, показывающим «выдающиеся перспективы на будущее». Бретт Харрингтон, 26-летняя альпинистка, возможно, наиболее известна своим первым свободным соло на 2500-футовом Кьяро ди Луна (5.11a) в Патагонии, но она также является опытной альпинисткой с несколькими маршрутами 5.13+ на свое имя. Прошлые лауреатов премии Бейтса Среди победителей были Алекс Хоннольд, Крис Шарма, Томми Колдуэлл, Стеф Дэвис, Хайден Кеннеди, Колин Хейли (основной докладчик 2019 года), Саша ДиДжулиан и Марго Хейс.

Кейт Резерфорд получит награду Underhill Award в знак признания фантастической и вдохновляющей скалолазной карьеры. Резерфорд была отмечена отборочным комитетом AAC за ее впечатляющий список достижений в скалолазании по всему миру и ряд заметных первых восхождений вольным альпинистом, в том числе FreeRider (5.13a) на Эль-Капитан, Лунный контрфорс (5.12d) в Сионе, и Северный столб Фицрой.

Легендарный большой горный сноубордист Джереми Джонс будет отмечен за его лидерство в охране природы, которое привлекло внимание к изменению климата, поскольку оно влияет на горное сообщество.Джонс стал неумолимым борцом с изменением климата и поделился своим опытом отступающих ледников и изменения горных ландшафтов, используя свой подиум в качестве спортсмена. В 2013 году Джонс был назван National Geographic авантюристом года, а президент Обама назвал его «Чемпионом перемен».

Американский альпийский клуб также рад отметить самоотверженность и мужество польской альпинистской команды, которая после первого зимнего восхождения на К2 направилась на спасение другой команды, пойманной на высоте 26 660 футов на пакистанском Нанга Парбат.Команда, состоящая из Денниса Урубко, Адама Белецкого, Ярослава Ботора и Пиотрека Томала, поднялась всю ночь в опасных условиях, чтобы спасти французскую альпинистку Элизабет Револь.

Ежегодный ужин на выходных в Американском альпийском клубе 2019

https://americanalpineclub.org/annual-benefit-dinner

Дата:

8-10 марта 2019 г.

Расположение:

Westin St. Francis

2295 Harrison Street

San Francisco, CA 94110

Основной докладчик:

Колин Хейли о триумфах и трагедиях скоростного скалолазания.

Дополнительные праздники:

Приглашаем всех знаменитостей на соревнования по скалолазанию, консультации по скалолазанию, панельные дискуссии и многое другое! Смотрите на сайте полное расписание выходных.

Информация о билетах:

Ожидается, что на ежегодные выходные с ужинами в 2019 году билеты будут распроданы, а количество билетов ограничено. Чтобы получить дополнительную информацию и зарезервировать место, посетите сайт americanalpineclub.org/annual-benefit-dinner. Регистрация закрывается 14 февраля или после распродажи.

Обладатели премии 2019 года в области скалолазания

https: // americanalpineclub.org / abd-awards

Почетное членство

За длительное и значительное влияние на развитие скалолазания .

Получатель: Джим Донини и Майкл Кеннеди

Премия Роберта и Мириам Андерхилл

Признание высочайшего уровня скалолазания, смелости и настойчивости с выдающимся успехом.

Получатель: Кейт Резерфорд

Heilprin Citation

Признание тех, кто работал над поддержанием и укреплением Американского альпийского клуба.

Получатель: Томас Хорнбейн, MD

Премия Роберта Хикса Бейтса

Признание молодого скалолаза с выдающимися перспективами.

Получатель: Бретт Харрингтон

Премия Дэвида Р. Брауэра

Признание лидерства и приверженности делу сохранения горных регионов во всем мире.

Получатель: Джереми Джонс

Премия Дэвида Соулза

Признание бескорыстной преданности личному риску или принесения в жертву главной цели, идя на помощь товарищам-альпинистам, находящимся под угрозой в горах.

Получатели: Деннис Урубко, Адам Белецки, Ярослав Ботор и Пиотрек Томала

Литературная премия Х. Адамса Картера (вручена 1 июня на мероприятии «Превосходство в скалолазании» в Денвере)

Признание выдающихся достижений в альпинистской литературе.

Получатель: Келли Кордес

Об Американском альпийском клубе

Американский альпийский клуб — это благотворительная организация 501 (c) (3), цель которой — сплоченное сообщество компетентных альпинистов и здоровых альпинистских ландшафтов.Вместе с нашими членами AAC защищает американских альпинистов внутри страны и по всему миру; предоставляет гранты и возможности волонтеров для защиты и сохранения мест, на которые мы поднимаемся; проводит местные и национальные фестивали и мероприятия по скалолазанию; издает два из самых популярных в мире ежегодников по скалолазанию: American Alpine Journal и Accidents in North American Mountaineering; заботится о ведущей в мире библиотеке скалолазания и ведущем музее альпинизма в стране; управляет пятью палаточными лагерями как частью более крупной сети отелей для альпинистов; и ежегодно выделяет более 80 000 долларов на гранты для альпинизма, охраны природы и исследований, которые финансируют искателей приключений, путешествующих по миру.Узнайте о дополнительных программах и станьте участником на сайте americanalpineclub.org.

Коллоквиум: Квантовые флуктуационные соотношения …

ОБЗОРЫ СОВРЕМЕННОЙ ФИЗИКИ, ТОМ 83, ИЮЛЬ – СЕНТЯБРЬ 2011 Коллоквиум : Квантовые колебания отношения : основы и приложения Мишель Кампизи, Петер Хенгги и Питер Талкнер Институт физики, Аугсбургский университет, Universitätsstrasse 1, D-86135 Аугсбург, Германия (получено 10 декабря 2010 г.; опубликовано 6 июля 2011 г.) Два основных ингредиента играют важную роль. Решающую роль в основании флуктуационных соотношений : принцип микрообратимости и тот факт, что тепловое равновесие описывается каноническим ансамблем Гиббса.Основываясь на этих двух столпах, читатель проведет самостоятельное изложение теории и приложений квантовых флуктуационных отношений . Это точные результаты, которые составляют основу недавнего развития неравновесной термодинамики за пределами режима линейного отклика. Материал организован таким образом, чтобы подчеркнуть историческую связь между квантовыми флуктуационными отношениями и (нелинейной) теорией отклика.Уточняется ряд фундаментальных вопросов, которые не были полностью решены в предшествующей литературе. Основное внимание уделяется (i) работе флуктуации отношений для временно управляемых закрытых или открытых квантовых систем и (ii) флуктуации отношения для обмена теплом и веществом в условиях квантового переноса. Представлены и обсуждены недавно выполненные и предлагаемые экспериментальные приложения.DOI: 10.1103 / RevModPhys.83.771 Номера PACS: 05.30. д, 05,40. a, 05.60.Gg, 05.70.Ln СОДЕРЖАНИЕ I. Введение 771 II. Теория нелинейного отклика и классические флуктуационные соотношения 773 А. Микрообратимость неавтономных классических систем 773 Б. Подход Бочкова-Кузовлева 774 К. Подход Ярзинского 775 III. Фундаментальные вопросы 776 A. Инклюзивная, эксклюзивная и рассредоточенная работа 776 B. Проблема калибровочной свободы 777 C. Работа не является квантовой наблюдаемой 777 IV. Квантовые отношения рабочих флуктуаций 778 A.Микрообратимость неавтономных квантовых систем 778 B. Работа плотности вероятности 778 C. Характеристическая функция работы 779 D. Производящий функционал Квант 780 E. Микрообратимость, условные вероятности и энтропия 780 F. Слабая связь случай 781 G. Случай сильной связи 782 V. Флуктуационные соотношения квантового обмена 783 VI. Эксперименты 784 A. Работа колебания отношения 784 1.Предложение по эксперименту с использованием захваченных холодных ионов 784 2. Предложение по эксперименту с использованием схемной квантовой электродинамики 785 B. Обменные флуктуационные отношения 785 1. Эксперимент по статистике счета электронов 785 2. Нелинейные отклики соотношения в квантовом когерентном проводнике 786 VII. Перспективы 787 Приложение A: Вывод соотношения Бочкова-Кузвлева 788 Приложение B: Квантовая микрообратимость 788 Приложение C: Соотношение Тасаки-Крукса для характеристической функции 788 I.ВВЕДЕНИЕ Этот коллоквиум посвящен флуктуационным отношениям и, в частности, их квантовым версиям. Эти отношения составляют тему исследования, которая в последнее время привлекла к себе большое внимание. На микроскопическом уровне материя находится в постоянном возбуждении; следовательно, многие представляющие интерес физические величины постоянно подвергаются случайным колебаниям .Целью статистической механики является определение статистических свойств этих флуктуирующих величин на основе известных законов классической и квантовой физики, которые управляют динамикой составляющих материи. Парадигматическим примером является максвелловское распределение скоростей в разреженном газе в состоянии равновесия, которое следует из единственного предположения, что микродинамика является гамильтоновой и что очень многие составляющие системы взаимодействуют посредством пренебрежимо малых короткодействующих сил (Хинчин, 1949).Помимо флуктуации скорости (или энергии) в состоянии равновесия, можно было бы интересоваться свойствами других флуктуирующих величин, например тепла и работы, характеризующих неравновесные превращения. Вызванные обратимостью микроскопических законов динамики, флуктуационные отношения накладывают жесткие ограничения на форму, которую может принимать функция плотности вероятности (PDF) рассматриваемых неравновесных флуктуирующих величин.Колебательные отношения обычно выражаются в виде p F ðxÞ ¼p B ð xÞ exp½aðx bÞŠ; (1) где p F ðxÞ — PDF флуктуирующей величины x во время неравновесного термодинамического преобразования, называемого для простоты прямым (F) преобразованием, а p B ðxÞ — PDF переменной x во время обратного (обратного B) преобразования. . Точное значение этих выражений будет разъяснено ниже. Действительные константы a и b содержат информацию о начальных точках равновесия преобразований B и F.На рисунке 1 показано распределение вероятностей, удовлетворяющее соотношению флуктуации , измеренное в недавнем эксперименте по переносу электронов через нанопереход. 0034-6861 = 2011 = 83 (3) = 771 (21) 771 Ó 2011 American Physical Общество

• Стр. 2 и 3: 772 Микеле Кампизи, Питер Хенгги,
• Стр. 4 и 5: 774 Микеле Кампизи, Питер Хангги,
• Стр. 6 и 7: 776 Микеле Кампизи, Питер Хенгги,
• Стр. 8 и 9 : 778 Микеле Кампизи, Петер Хангги,
• Стр. 10 и 11: 780 Микеле Кампизи, Питер Хангги,
• Стр. 12 и 13: 782 Микеле Кампизи, Питер Хангги,
• Стр. 14 и 15: 784 Микеле Кампизи, Питер Хангги,
• Страница 16 и 17: 786 Микеле Кампизи, Питер Хенгги,
• Страница 18 и 19: 788 Микеле Кампизи, Питер Хангги,
• Страница 20 и 21: 790 Микеле Кампизи, Питер Хенгги,

Это 5 российских генералы, уже участвующие в новой холодной войне

Почти каждый получает электронные письма от своей семьи.До появления социальных сетей люди присылали по электронной почте анекдоты, мемы и городские легенды, которые сегодня населяют Facebook, Tumblr и Pinterest. В наши дни в основном пожилые люди предпочитают пересылать электронные письма, а не делиться ими через социальные сети.

Любимые пересылают вещи ветеранам, желающим узнать, правда ли что-то о армии или жизни в армии.

Это уже давно циркулирует в Интернете. Его происхождение трудно проследить, но авторы — кем бы они ни были — выявили некоторые из наиболее странных аспектов военной жизни, пытаясь найти гражданский эквивалент.Забавно оглядываться назад на то, что военные и ветераны принимают как часть жизни, как бы странно это ни казалось со стороны.

65 способов, которыми гражданские могут имитировать военную жизнь:

1. Выкопайте большую яму на заднем дворе и живите в ней 30 дней подряд.

2. Зайти внутрь только для того, чтобы навести порядок в доме. По выходным можно поесть дома, но поговорить нельзя.

3. Налейте в яму 10 дюймов мерзкой дрянной воды, затем вылейте ее лопатой, сложите вокруг нее мешки с песком и накройте ее листом старой фанеры.

4. Наполните рюкзак 50 фунтами наполнителя для кошачьего туалета. Никогда не снимайте его на улице. Куда бы вы ни пошли, бегайте трусцой.

5. Каждые пару недель наряжайтесь в свою лучшую одежду и отправляйтесь в самую грязную часть города, найдите самый захудалый и убогий бар, платите 10 долларов за пиво, пока вас не забьют, а затем идите домой на морозе. холодный.

6. Выполняйте разборку и осмотр вашей газонокосилки еженедельно.

7. По понедельникам, средам и пятницам уменьшите напор воды в душе до тонкой струйки, а затем по вторникам и четвергам увеличьте давление до такой степени, что это приведет к шелушению кожи.По субботам и воскресеньям объявляйте всей семье, что они не могут пользоваться душем, чтобы содержать ее в чистоте для проверки.

8. Каждое утро заходите внутрь и заправляйте постель. Пусть ваша жена в течение дня наугад срывает одеяла. Каждый раз заправляйте кровать заново, пока не придет время выходить на улицу и спать в своей норе.

9. Пусть ваш ближайший сосед будет приходить каждый день в 5 утра и давать такой свисток, чтобы Хелен Келлер могла его услышать и кричать: «Вставай! Вставать! Вы слишком медленно двигаетесь! Спускайся и отжимайся! »

10.Попросите свекровь записать все, что она собирается сделать на следующий день, а затем заставит вас стоять на заднем дворе в 6 утра и прочитать вам.

11. Ешьте самую непристойную мексиканскую еду, какую только можете найти, в течение трех дней подряд, а затем не выходите из ванной на 12 часов. Повесьте табличку на двери ванной с надписью «Не обслуживается».

12. Отправьте тестю форму запроса, спрашивая, можно ли вам покинуть дом до 17:00.

13. Пригласите 200 ваших не очень близких друзей прийти.Попросите их всех вырыть ямы в вашем дворе, чтобы жить в них. Через 30 дней засыпьте ямы и помашите друзьям и семье через переднее окно вашего дома, когда вы отправитесь на 25-мильную прогулку и последующее рассмотрение.

14. Примите душ с вышеупомянутыми друзьями.

15. Сделайте так, чтобы ваша семья имела право пользоваться всей бытовой техникой в ​​вашем доме (например, оператор посудомоечной машины, техник по блендеру и т. Д.).

16. Обходите машину в течение 4 часов, проверяя давление в шинах каждые 15 минут.Запишите на листе бумаги все, что вы хотите, чтобы мастерская исправила, когда вы в следующий раз привозите машину. Дайте жене список, чтобы выбросить.

17. Сядьте в машину и дайте ей поработать 4 часа с опущенными окнами, прежде чем куда-либо отправиться. Настройте радио на статический сигнал и следите за ним, позволяя машине работать. Если на улице холодно, не включайте обогреватель. Спите на капоте или крыше вашего автомобиля.

18. Освободите все мусорные баки в своем доме и подметайте подъездную дорожку 3 раза в день, независимо от того, нужно это им или нет.

19. Перекрашивайте весь дом раз в месяц. Нарисуйте белые кольца вокруг всех деревьев в вашем районе. Покрасьте все бордюры в желтый цвет. Покрасьте все камни в красный цвет.

20. Готовьте всю пищу с завязанными глазами, нащупывая любые специи и приправы, которые попадутся вам в руки.

21. Используйте восемнадцать ложек бюджетной кофейной гущи на горшок и дайте каждому горшку постоять 5 часов перед тем, как пить.

Этот правительственный кофе.

22. Пусть ваш сосед собирает всю вашу почту в течение месяца, читает ваши журналы и случайным образом теряет каждое 5-е письмо.

23. Потратьте 20 000 долларов на спутниковую систему для телевизора, но смотрите CNN и Weather Channel только тогда, когда вы находитесь внутри, чтобы поесть. Настройте оттенок телевизора на зеленый.

24. Не смотрите телевизор в зеленых тонах, за исключением фильмов, которые показывают посреди ночи. Пусть члены семьи проголосуют за фильм, который посмотреть, а затем покажут другой.

25. Пусть ваш пятилетний двоюродный брат подстригает вас козьими ножницами.

Казармский цирюльник или биржевой цирюльник? Бросить кости.

26. Пришейте большие карманы к штанинам. Не используйте их.

27. Проведите 2 недели, ночевав в ямах на лужайке соседа, и назовите это развертыванием.

28. Проведите год в ночлежках в вашем районе и назовите это путешествием по миру.

29. Попытка проработать 5 лет в McDonald’s и НЕ получить повышение.

30. Следите за тем, чтобы при продвижении по службе вы не наступали на трупы ваших коллег.

31. Включите музыку в стиле хэви-метал на своей стереосистеме и проведите Ranger PT, тренировки на траве и спринт на лужайке перед домом после того, как ваши соседи ушли спать.

32. Когда ваши дети лежат в постели, бегите в их комнату с мегафоном и кричите во всю силу своих легких, что ваш дом подвергается нападению, и прикажите им занять свои боевые позиции. Не позволяйте им есть или спать в течение двух дней.

33. Составьте семейное меню на неделю вперед, не проверяя кладовую и холодильник.

34. Повесьте меню на дверце холодильника, сообщив членам семьи, что вы едите стейк на ужин. Затем заставьте их простоять в очереди как минимум час.Когда они наконец дойдут до кухни, скажите им, что у вас закончился стейк, но у вас есть вяленая ветчина или хот-доги. Повторяйте ежедневно, пока они не перестанут обращать внимание на меню и попросят только хот-доги.

35. Выпекая торт, подпирайте противень одной стороной, пока он находится в духовке. Нанесите глазурь на очень толстую поверхность, чтобы выровнять ее.

36. В середине января поставьте ворота в конце своей улицы. Попросите членов вашей семьи поставить часы у ворот, чередующиеся с 4-часовыми интервалами.

37.Заставьте свою семью жить с вами в вашей норе в течение 6 недель. Затем скажите им, что в конце 6-й недели вы собираетесь отвезти их в Диснейленд на «длительный отпуск». Когда приблизится конец 6-й недели, сообщите им, что Диснейленд был отменен из-за того, что им нужно подготовиться к сертификации индивидуальных навыков, и что пройдет еще неделя, прежде чем они смогут вернуться в дом.

38. В своей норе (см. №1) с 200 вашими не очень близкими друзьями (см.13), заболела гриппом.

39. Сон в зарослях ежевики или розовых кустов. Привяжите к ноге веревку, ведущую к дому. Попросите жену дергать за шнур примерно через 3 часа после того, как вы ложитесь спать. Выберитесь из кустов и идите к дому, чтобы увидеть, чего она хочет. Затем она должна посветить вам фонариком в глаза и пробормотать: «Просто убедитесь, что с вами все в порядке».

40. Не спите с 01:00 понедельника до 15:00. В среду днем. Обвяжите ветку вокруг шеи и пожуйте песок, чтобы не заснуть.

41. Когда в вашем районе гроза, выкопайте траншею в яме, чтобы она наполнилась водой. Во время самого сильного шторма вылезайте из своей норы и совершайте 12-мильную прогулку.

Как вы себя чувствуете после того похода.

42. Не меняйте носки в течение недели. После того, как они рассыплются на части ваших ног, наденьте целую пару новых ботинок и отправляйтесь на 12-мильную прогулку.

43. Для механизированной пехоты или бронетехники: оставьте газонокосилку работающей рядом с вашей норой 24 часа в сутки.Когда у вас будет возможность поспать у себя дома, налейте смазочное масло в увлажнитель и поставьте его на максимум.

44. Попросите разносчика газет постричься.

45. Установите горшок в углу вашего двора. Раз в неделю возвращайте служебный грузовик к себе во двор и откачивайте его. Убедитесь, что ветер несет запах в дом вашего соседа. Игнорируйте его жалобы.

46. Раз в два месяца вытаскивайте из дома все, что у вас есть, и выстраивайте все на лужайке от самого маленького до самого большого, спереди назад.Подсчитайте все и запишите это в свою страховую компанию. Дайте жене список, чтобы выбросить.

47. Зафиксируйте крепежные гайки на своем автомобиле.

48. Купите мусорное ведро, но не используйте его. Храните мусор в своей норе.

49. Вставайте каждую ночь около полуночи и прогуливайтесь по двору, чтобы «проверить периметр».

50. Подведите садовый шланг к отверстию и включите его. Настройте будильник, чтобы он срабатывал случайным образом ночью. Подпрыгивайте и одевайтесь как можно быстрее.Выбеги на задний двор и залезь в нору.

51. Раз в месяц разбирайте все основные электроприборы в своем доме и снова собирайте их.

52. Постройте масштабную модель своего двора. Пусть ваши дети начертят его наброски, включая маленькие стрелки, указывающие, что они собираются делать, когда пойдут играть. Разместите эти эскизы на доске объявлений для справки.

53. Удалите изоляцию и расширьте рамы передней и задней дверей, чтобы как бы плотно вы ни закрывали дверь, погода все равно проникала внутрь.

54. Время от времени бросайте кошку перед своей норой и кричите: «Враг в проволоке! Огненные клейморы! » Затем забегите в дом отключите автоматический выключатель. Кричите на жену и детей за нарушение правил безопасности, несоблюдение нормального шума и легкой дисциплины.

С таким отношением ты никогда не будешь командиром отряда, Билли.

55. Наденьте наушники от стереосистемы, но не подключайте их к розетке. Повесьте бумажный стаканчик на шею с помощью шнурка. Садись в машину.Никому не говорите: «Заблудший-один, это Потерянный-тройка, вы тоже заблудились?» Посидите там три-четыре часа при работающем двигателе. Еще раз никому не скажите: «Негативный контакт, потеряны три». Сверните наушники и бумажный стаканчик и положите их в коробку.

56. Приготовьте изысканное блюдо, а затем съешьте его посреди игровой площадки McDonald’s.

57. Получите 500 галлонов очищенной воды. Ешьте только снег.

58. Узнайте, что ваш дом был построен на месте эрозии.Сожги свой дом. Постройте новый на расстоянии 3 футов.

59. Купите соседям 10 пар солнцезащитных очков, чтобы они украли их.

60. Когда вы ловите вышеупомянутых соседей, вините только соседей, которые только что въехали.

61. Выкопайте новую яму в переднем дворе для ванной рядом с исходной ямой. Только ссать в бутылках Powerade.

Дом там, где ты его копаешь. (Фотография корпуса морской пехоты США)

62. Когда вышеупомянутая яма смывается, выкопайте новую яму в ванной на расстоянии 6 дюймов от источника пресной воды.

63. Каждые 2 или 3 дня отправляйте своих ближайших не очень близких друзей в поход через дорогу.

64. Душ раз в полгода.

65. Попросите родителей забирать вам пособие по выходным, которые были частью вашего отпуска.