WinNavigator

Frigate

Norton Commander

WinNC

Dos Navigator

Servant Salamander

Turbo Browser

Winamp, Skins, Plugins

Необходимые Утилиты

Текстовые редакторы

Юмор

File managers and best utilites

Закон радиоактивного распада. Закон радиоактивного распада реферат

Введение. Закон радиоактивного распада - реферат

Закон радиоактивного распада

Радиоактивный распад (от лат. radius «луч» и вctоvus «действенный») -- спонтанное изменение состава (заряда Z, массового числа A) или внутреннего строения нестабильных атомных ядер путём испускания элементарных частиц, гамма-квантов и/или ядерных фрагментов. Процесс радиоактивного распада также называют радиоактимвностью, а соответствующие ядра (нуклиды, изотопы и химические элементы) радиоактивными. Радиоактивными называют также вещества, содержащие радиоактивные ядра.

Установлено, что радиоактивны все химические элементы с порядковым номером, большим 82 (то есть, начиная с висмута), и некоторые более лёгкие элементы (прометий и технеций не имеют стабильных изотопов, а у некоторых элементов, например индия,калия или кальция, одни природные изотопы стабильны, другие же радиоактивны).

Естественная радиоактивность -- самопроизвольный распад атомных ядер, встречающихся в природе.

Искусственная радиоактивность -- самопроизвольный распад атомных ядер, полученных искусственным путем через соответствующие ядерные реакции.

Ядро, испытывающее радиоактивный распад, и ядро, возникающее в результате этого распада, называют соответственно материнским и дочерним ядрами. Изменение массового числа и заряда дочернего ядра по отношению к материнскому описывается правилом смещения Содди.

Распад, сопровождающийся испусканием альфа-частиц, назвали альфа-распадом; распад, сопровождающийся испусканием бета-частиц, был назван бета-распадом (в настоящее время известно, что существуют типы бета-распада без испускания бета-частиц, однако бета-распад всегда сопровождается испусканием нейтрино или антинейтрино). Термин «гамма-распад» применяется редко; испускание ядром гамма-квантов называют обычно изомерным переходом. Гамма-излучение часто сопровождает другие типы распада, когда в результате первого этапа распада возникает дочернее ядро в возбуждённом состоянии, затем испытывающее переход в основное состояние с испусканием гамма-квантов.

Энергетические спектры б-частиц и г-квантов, излучаемых радиоактивными ядрами, прерывистые («дискретные»), а спектр в-частиц -- непрерывный.

В настоящее время, кроме альфа-, бета- и гамма-распадов, обнаружены распады с испусканием нейтрона, протона (а также двух протонов), кластерная радиоактивность, спонтанное деление. Электронный захват, позитронный распад (или в+-распад), а также двойной бета-распад (и его виды) обычно считаются различными типами бета-распада.

Некоторые изотопы могут испытывать одновременно два или более видов распада. Например, висмут-212 распадается с вероятностью 64 % в таллий-208(посредством альфа-распада) и с вероятностью 36 % в полоний-212 (посредством бета-распада).

Образовавшееся в результате радиоактивного распада дочернее ядро иногда оказывается также радиоактивным и через некоторое время тоже распадается. Процесс радиоактивного распада будет происходить до тех пор, пока не появится стабильное, то есть нерадиоактивное ядро. Последовательность таких распадов называется цепочкой распадов, а последовательность возникающих при этом нуклидов называется радиоактивным рядом. В частности, для радиоактивных рядов, начинающихся с урана-238, урана-235 и тория-232, конечными (стабильными) нуклидами являются соответственно свинец-206, свинец-207 и свинец-208.

Ядра с одинаковым массовым числом A (изобары) могут переходить друг в друга посредством бета-распада. В каждой изобарной цепочке содержится от 1 до 3 бета-стабильных нуклидов (они не могут испытывать бета-распад, однако не обязательно стабильны по отношению к другим видам радиоактивного распада). Остальные ядра изобарной цепочки бета-нестабильны; путём последовательных бета-минус- или бета-плюс-распадов они превращаются в ближайший бета-стабильный нуклид. Ядра, находящиеся в изобарной цепочке между двумя бета-стабильными нуклидами, могут испытывать и в?-, и в+-распад (или электронный захват). Например, существующий в природе радионуклид калий-40 способен распадаться в соседние бета-стабильные ядра аргон-40 и кальций-40:

bio.bobrodobro.ru

Реферат Закон радиоактивного распада

скачать

Реферат на тему:

План:

1 Экспоненциальный закон
2 Характеристики распада
- 2.1 Среднее время жизни
- 2.2 Период полураспада
3 Примеры характеристик распада
4 Интересные факты

Введение

Закон радиоактивного распада — физический закон, описывающий зависимость интенсивности радиоактивного распада от времени и количества радиоактивных атомов в образце. Открыт Фредериком Содди и Эрнестом Резерфордом. Они обнаружили его экспериментальным путём и опубликовали в 1903 году в работах «Сравнительное изучение радиоактивности радия и тория» и «Радиоактивное превращение», сформулировав следующим образом[1]:

Во всех случаях, когда отделяли один из радиоактивных продуктов и исследовали его активность независимо от радиоактивности вещества, из которого он образовался, было обнаружено, что активность при всех исследованиях уменьшается со временем по закону геометрической прогрессии.

из чего с помощью теоремы Бернулли великие учёные сделали вывод:

Скорость превращения всё время пропорциональна количеству систем, еще не подвергнувшихся превращению.

Как и большинство законов физики, в наши дни этот закон формулируют по-разному, например, в виде уравнения:

$\frac{dN}{dt} = -\lambda N$ ,

которое означает, что число распадов ~-dN , произошедшее за короткий интервал времени ~dt , пропорциональнo числу атомов в образце .

1. Экспоненциальный закон

Экспоненциальная кривая радиоактивного распада: по оси абсцисс («оси x») — время, по оси ординат («оси y») — количество нераспавшихся ядер или скорость распада в единицу времени.

В указанном выше математическом выражении $~\lambda$ — постоянная распада, которая характеризует вероятность радиоактивного распада за единицу времени и имеющая размерность с−1. Знак минус указывает на убыль числа радиоактивных ядер со временем.

Решение этого дифференциального уравнения имеет вид:

$~ N(t) = N_0 e^{-\lambda t}$ ,

где ~N_0 — начальное число атомов, то есть число атомов для ~t = 0 .

Таким образом, число радиоактивных атомов уменьшается со временем по экспоненциальному закону. Скорость распада, то есть число распадов в единицу времени $~\Iota(t) = -\frac{dN}{dt}$ , также падает экспоненциально. Дифференцируя выражение для зависимости числа атомов от времени, получаем:

$~\Iota(t) = -\frac{d}{dt} (N_0 e^{-\lambda t}) = \lambda N_0 e^{-\lambda t} = \Iota_0 e^{-\lambda t}$ ,

где $~\Iota_0$ — скорость распада в начальный момент времени ~t = 0 .

Таким образом, зависимость от времени числа нераспавшихся радиоактивных атомов и скорости распада описывается одной и той же постоянной $~\lambda$ [2][3][4][5].

2. Характеристики распада

Наглядная демонстрация закона.

Кроме $~\lambda$ радиоактивный распад характеризуют ещё двумя производными от неё константами, рассмотренными ниже.

2.1. Среднее время жизни

Из закона радиоактивного распада можно получить выражение для среднего времени жизни радиоактивного атома. Число атомов, в момент времени претерпевших распад в пределах интервала ~dt равно ~-dN , их время жизни равно ~-t dN . Среднее время жизни получаем интегрированием по всему периоду распада:

$\tau = -\frac{1}{N_0}\int_{N_0}^0 tdN = \lambda \int_0^\infty t e^{-\lambda t}dt = \frac{1}{\lambda}$

Подставляя эту величину в экспоненциальные временные зависимости для ~N(t) и $~\Iota(t)$ , легко видеть, что за время $~\tau$ число радиоактивных атомов и скорость их распада уменьшаются в e раз[2].

2.2. Период полураспада

На практике получила большее распространение другая временная характеристика — период полураспада $~T_\frac{1}{2}$ , равная времени, в течение которого число радиоактивных атомов или скорость распада уменьшаются в 2 раза[2].

Связь этой величины с постоянной распада можно вывести из соотношения $\frac{N(T_\frac{1}{2})}{N_0} = e^{-\lambda T_\frac{1}{2}} = \frac{1}{2}$ , откуда:

$~T_\frac{1}{2} = \frac{ln 2}{\lambda} = \tau ln 2 = 0,693 \tau$

3. Примеры характеристик распада

Существующие в природе радионуклиды в основном возникают в сложных цепочках распадов урана и тория и имеют периоды полураспада в очень широкой области значений: от 3×10−7 секунды для 212Po до 1,4×1010 лет для 232Th. Само существование в настоящее время многих естественных радиоактивных элементов несмотря на то, что с момента образования этих элементов при возникновении Вселенной прошло очень много времени, является следствием очень больших периодов полураспада 235U, 238U, 232Th. К примеру, изотоп 238U стоит в начале длинной цепочки (так называемый ряд радия), состоящей из 20 изотопов, каждый из которых возникает при α-распаде или β-распаде предыдущего элемента. Период полураспада 238U (4,5×109 лет) много больше, чем период полураспада любого из последующих элементов радиоактивного ряда, поэтому распад в целом всей цепочки происходит за то же время, что и распад 238U, её родоначальника, в таких случаях говорят, что цепочка находится в состоянии секулярного (или векового) равновесия[5]. Примеры характеристик распада некоторых веществ[6]:

Вещество 238U 234U 210Bi 210Tl

Период полураспада	4,5×109 лет	2,48×105 лет	4,97 дня	1,32 минуты
Постоянная распада	4,84×10−18с−1	8,17×10−14с−1	1,61×10−6с−1	8,75×10−3с−1
Частица	α	α	β	β
Полная энергия распада	4,2 МэВ	4,75 МэВ	1,17 МэВ	1,80 МэВ

4. Интересные факты

Один из открывших закон, Фредерик Содди, в своей научно-популярной книге «The story of atomic energy», изданной в 1949 году, видимо из скромности, ничего не пишет о своём (но и чьём-либо ещё тоже) вкладе в создание этой теории, зато довольно оригинально отзывается о ней[7][8]:

Следует отметить, что закон превращений одинаков для всех радиоэлементов, являясь самым простым и в то же время практически необъяснимым. Этот закон имеет вероятностную природу. Его можно представить в виде духа разрушения, который в каждый данный момент наугад расщепляет определённое количество существующих атомов, не заботясь об отборе тех из них, которые близки к своему распаду.

Примечания

Кудрявцев, П. С. Открытие радиоактивных преврещений. Идея атомной энергии // Курс истории физики - nplit.ru/books/item/f00/s00/z0000004/st047.shtml. — 2-е изд., испр. и доп. — М.: Просвещение, 1982. — 448 с.
↑ 123А.Н.Климов Ядерная физика и ядерные реакторы. — Москва: Энергоатомиздат, 1985. — С. 352.
Бартоломей Г.Г., Байбаков В.Д., Алхутов М.С., Бать Г.А. Основы теории и методы расчета ядерных энергетических реакторов. — Москва: Энергоатомиздат, 1982.
I.R.Cameron, University of New Brunswick Nuclear fission reactors. — Canada, New Brunswick: Plenum Press, 1982.
↑ 12И.Камерон Ядерные реакторы. — Москва: Энергоатомиздат, 1987. — С. 320.
Пособие по физике реактора ВВЭР-1000. — БАЭС,ЦПП, 2003
Frederick Soddy, F.R.S. The story of atomic energy. — London: Nova Atlantis, 1949.
Ф.Содди История атомной энергии. — Москва: Атомиздат, 1979. — С. 288.

wreferat.baza-referat.ru

радиоактивность. Закон радиоактивного распада, Физика

Реферат по предмету: Физика (Пример)

Введение

1. Радиоактивность

1.1 Термин «радиоактивность»

1.2 Виды радиоактивности

1.2.1 Альфа-распад

1.2.2 Бета-распад

1.2.3 Гамма-излучение

1.2.4 Факторы воздействия радиоактивности на человека

2. Закономерности радиоактивного распада

Заключение

Список источников

Содержание

Выдержка из текста

Очевидно, что р (t) + q (t) = 1.

Вероятность радиоактивного распада ядра за время dt:

где λdt — вероятность распада ядра за время dt. Приведем это выражение к виду

dp (t) = [p (t)-1]

λdt,

Решением, очевидно, будет:

Это соотношение содержит полное описание статистических свойств радиоактивного распада ядер и позволяют определить любые статистические характеристики распада.

Найдем среднее времяжизни ядра, используя определение для математического среднего:

Пусть в момент времени t = 0 имелось N0 радиоактивных ядер одного элемента. Наиболее вероятное (ожидаемое) число ядер N (t), которые не испытают радиоактивного распада к моменту времени t, должно составить:

Эта формула выражает основной закон радиоактивного распада. Следует еще раз подчеркнуть, что имеет смысл наиболее вероятного количества оставшихся радиоактивных ядер к моменту времени t. Реальное же количество оставшихся радиоактивных ядер к моменту времени t может быть как больше этой величины, так и меньше.

Используемая далее в выражениях величина N, если не оговорено иное, всегда имеет смысл среднего числа ядер.

В ядерной физике и ее приложениях используется еще одна временная характеристика распада — период полураспада Т ½, которая определяет время, за которое первоначальное количество ядер N0 должно уменьшиться в два раза. Установим связь между периодом полураспада Т ½ и постоянной распада λ. По определению

Для характеристики радиоактивных свойств вещества, т. е. совокупности большого числа радиоактивных ядер, служит специальная величина, характеризующая скорость радиоактивных превращений, которая называется активностью. Активность, А — среднее число ядер в образце, испытавших радиоактивный распад за единицу времени. Для радиоактивных ядер одной природы:

где, А 0 — начальная активность образца. (10, С. 365 — 367)

Заключение

Проведен краткий анализ современной информации о природе радиоактивности и её закономерностях. Уточнена терминология и определения основных понятий, имеющих отношение к предмету работы.

Объем работы не позволил рассмотреть все изученные на настоящий момент разновидности радиоактивного распада, но основные — альфа- и бета-распад рассмотрены достаточно подробно для обзорной работы.

Кратко описаны основные особенности воздействия различных радиоактивных излучений на человека.

Приведен вывод основного закона радиоактивного распада, показана существенно вероятностная природа явления радиоактивности.

Список источников

1. Жуковский Ю.Г. и др. Практикум по ядерной физике: Учеб. пособие. — М.: Высш. школа, 1975. — 197 с.

2. Кадменский С.Г., Фурман В.И. Альфа-распад и родственные ядерные реакции. М.: Энергоатомиздат, 1985.- 134 с.

3. Климов А.Н. Ядерная физика и ядерные реакторы. — Москва: Энергоатомиздат, 1985. — С. 352.

4. Ремизов А.Н. Медицинская и биологическая физика: Учеб. для вузов. — М.: Дрофа, 2003. — 560 с.

5. Сивухин Д. В. Общий курс физики. Т. V. Атомная и ядерная физика. — 3-e издание, стереотипное. — М.: Физматлит, 2002. — 784 с.

6. Таблицы физических величин. Справочник./ Под ред. акад.

И. К. Кикоина. — М., Атомиздат, 1976. — 1008 с.

7. Трофимова Т.И. Курс физики: КУчеб. пособие для вузов. — М.: Высш. шк., 2004. — 544 с.

8. Физическая энциклопедия / Гл. ред. А. М. Прохоров. — М.: Советская энциклопедия, 1994. — С. 210. — 704 с.

9. Фриш С.Э., Тиморева А.В. Общий курс физики. Т. III. — Гос. изд. Физматлит.: 1959. — 608 с.

10. Шиллинг Г. Статистическая физика в примерах. — М.: Мир, 1975. — 431 с.

11. Широков Ю.М., Юдин Н.П. Ядерная физика. М.: Наука, 1972. — 304 с.

Электронные ресурсы

12. Сайт МГУ о радиоактивности: nuclphys.sinp.msu.ru/lect/l10.pdf (05.03.11).

13. Сайт МГУ. Материалы для студентов. Физика.:

http://nuclphys.sinp.msu.ru/spargalka/006.htm (05.03.11).

14. Петржак К.А. Как было открыто спонтанное деление: n-t.ru/ri/ps/pb 092. htm (05.03.11)

15. Сапожников Ю.А., Алиев Р.А., Калмыков С.Н. Радиоактивность окружающей среды. — М.: БИНОМ. Лаборатория знаний, 2006 — 286 с.: www.chem.msu.su/rus/books/2006/sapozhnikov/welcome.html (03.03.11).

Список источников информации

Жуковский Ю.Г. и др. Практикум по ядерной физике: Учеб. пособие. — М.: Высш. школа, 1975. — 197 с.

2. Кадменский С.Г., Фурман В.И. Альфа-распад и родственные ядерные реакции. М.: Энергоатомиздат, 1985.- 134 с.

3. Климов А.Н. Ядерная физика и ядерные реакторы. — Москва: Энергоатомиздат, 1985. — С. 352.

4. Ремизов А.Н. Медицинская и биологическая физика: Учеб. для вузов. — М.: Дрофа, 2003. — 560 с.

6. Таблицы физических величин. Справочник./ Под ред. акад.

И. К. Кикоина. — М., Атомиздат, 1976. — 1008 с.

7. Трофимова Т.И. Курс физики: КУчеб. пособие для вузов. — М.: Высш. шк., 2004. — 544 с.

8. Физическая энциклопедия / Гл. ред. А. М. Прохоров. — М.: Советская энциклопедия, 1994. — С. 210. — 704 с.

9. Фриш С.Э., Тиморева А.В. Общий курс физики. Т. III. — Гос. изд. Физматлит.: 1959. — 608 с.

10. Шиллинг Г. Статистическая физика в примерах. — М.: Мир, 1975. — 431 с.

11. Широков Ю.М., Юдин Н.П. Ядерная физика. М.: Наука, 1972. — 304 с.

Электронные ресурсы

12. Сайт МГУ о радиоактивности: nuclphys.sinp.msu.ru/lect/l10.pdf (05.03.11).

13. Сайт МГУ. Материалы для студентов. Физика.:

http://nuclphys.sinp.msu.ru/spargalka/006.htm (05.03.11).

14. Петржак К.А. Как было открыто спонтанное деление: n-t.ru/ri/ps/pb 092. htm (05.03.11)

список литературы

referatbooks.ru

Закон радиоактивного распада, реферат — allRefers.ru

Закон радиоактивного распада - Лекция, раздел История, ЛЕКЦИЯ N 1 • Краткие исторические сведения. Тепловое излучение. Излучение абсолютно черного тела. Закон Кирхгофа. Итоги лекции N 1

Закон радиоактивного распада дает зависимость N(t) -числа радиоактивных ядер от времени. Поскольку отдельные радиоактивные ядра распадаются независимо друг от друга, можно считать, что число ядер dN, распадавшихся в среднем за интервал времени от t до t+dt, пропорционально числу ядер N(t), имеющихся в момент времени t и промежутку времени dt:

здесь λ - постоянная радиоактивного распада. Знак минус указывает на то, что число ядер уменьшается.

Поделим правую и левую части (17.1) на N(t) и проинтегрируем:

или

здесь Nо - начальное число радиоактивных ядер (при t=0). Формула (18.2) и выражает собой закон радиоактивного распада.

Для того, чтобы узнать количество распадавшихся за время t ядер Nрасп, надо из начального числа ядер Nо отнять N(t) - число ядер, имеющихся в момент времени t. Учитывая (18.2), имеем:

Периодом полураспада Т1/2 называется время, за которое распадается половина первоначального количества ядер. Из (18.2) для t=T имеем:

откуда:

Период полураспада для различных радиоактивных ядер имеет разное значение, изменяющееся в очень широких пределах: от 3·10-7 с до 5·1015 лет.

Активностью арадиоактивного вещества называется число распадов в единицу времени. Пусть за время dt распадается dNрасп ядер. Тогда из (17.3) имеем для активности:

в последнем равенстве мы учли формулу (18.2).

Выражая из формулы (17.4) постоянную распада λ через период полураспада Т1/2 , равенство (17.5) для активности радиоактивного вещества можно записать в следующем виде:

Единицей активности в системе СИ является беккерель (Бк), равный одному распаду в секунду. Используется также и внесистемная единица активности - кюри (Ки), равная 3,7·1010 распадов в секунду.

Возникающие в результате радиоактивного распада ядра часто тоже оказываются радиоактивными. В результате возникает целый ряд радиоактивных превращений, заканчивающихся стабильным элементом. В настоящее время обнаружено четыре радиоактивных ряда: ряды, начинающиеся с тория и двух изотопов урана и, заканчиваются стабильными изотопами свинца для тория (). Ряд нептуния заканчивается стабильным ядром висмута .

Радиоактивность существующих в природе ядер называется естественной. Радиоактивность ядер, полученных посредством ядерных реакций, называется искусственной. Процесс радиоактивного превращения и в том и в другом случае подчиняется одним и тем же законам.

– Конец работы –

Эта тема принадлежит разделу:

ЛЕКЦИЯ N 1 • Краткие исторические сведения. Тепловое излучение. Излучение абсолютно черного тела. Закон Кирхгофа. Итоги лекции N 1

ЛЕКЦИЯ N Краткие исторические сведения Тепловое излучение Излучение абсолютно черного тела Закон Кирхгофа Итоги лекции N... ЛЕКЦИЯ N Проблема излучения абсолютно черного тела Формула Планка Закон... ЛЕКЦИЯ N Проблема фотоэффекта Уравнение Эйнштейна для фотоэффекта Итоги лекции N...

Если Вам нужно дополнительный материал на эту тему, или Вы не нашли то, что искали, рекомендуем воспользоваться поиском по нашей базе работ: Закон радиоактивного распада

Все темы данного раздела:

Проблема излучения абсолютно черного тела. Формула Планка. Закон Стефана-Больцмана, закон Вина § 1. Проблема излучения абсолютно черного тела. Формула Планка Проблема изл

Закон Стефана-Больцманаи закон Вина Из (1.11) для абсолютно черного тела, когда rω = f(λ,Т), получим энергетическую светимость R(T), интег

Проблема фотоэффекта Фотоэффект - это испускание электронов веществом под действием электромагнитного излучения.

Итоги лекции N 3 1. Фотоэффект - это испускание электронов веществом под действием электромагнитного излучения. 2. Экспе

Боровская теория атома водорода Атом водорода - простейший из всех атомов. Его ядро - элементарная частица протон. Масса протона в 1836 раз бол

Условие стационарности состояния атома - квантование момента импульса электрона L. При движении электрона по круговой орбите радиуса rn (n = 1,2,3,...) его момент импульса Ln = mevrn

Итоги лекции N 4 1. Уравнение движения электрона в планетарной модели атома, записанное на основе второго закона Ньютона, по

Энергия фотона 4. Импульс фотона

Гипотеза де Бройля. Волновые свойства электронов Согласно гипотезе де Бройля любой движущийся частице с энергией E и импульсом соответствует волна с частот

Соотношения неопределенностей являются следствием корпускулярно-волнового дуализма квантовых объектов. Задолго до создания квантовой механики в оптике было известно соотношение между длиной цуга световой волн

Уравнение Шредингера Волновое уравнение, позволяющее найти волновую функцию частицы, которая движется в заданном силовом поле,

Решение уравнения Шредингера для простейших случаев: свободная частица и частица в бесконечно глубокой одномерной потенциальной яме Для свободной частицы потенциальная энергия U ≡ 0. Уравнение Шредингера (7.3) в этом случае выглядит следую

Итоги лекции N 7 Волновое уравнение для функции Ψ получено в 1926 г. Э. Шредингером и носит его имя - уравнение Шредингера.

Итоги лекции N 8 1. Формула (8.3) для энергии стационарных состояний атома водорода, полученная на основе уравнения Шредингера

Спин электрона. Принцип Паули. Фермионы и бозоны. Как уже упоминалось в конце § 3 предыдущей лекции, спектральные линии атома водорода обнаруживают тон

Объяснение температурной зависимости теплоемкостей газов В части 4, лекции N 4 обсуждались графики экспериментальных зависимостей теплоемкости CV для двух газов

Итоги лекции N 9 1. Электрон обладает собственным моментом импульса LS , не связанным с движением в пространстве. Модуль

Электронный газ в модели одномерной бесконечно глубокой потенциальной ямы. Электронный газ в модели бесконечно глубокой трехмерной потенциальной ямы Валентные электроны в металле могут довольно свободно перемещаться в пределах объема металлического обра

Электронный газ при T > 0. Распределение Ферми-Дирака Рис. 11.1 На приведенных выше рисунках 11.1 изображена

Результаты квантовой теории электропроводности металла В Ч. 4 настоящего курса была приведена формула (6.9) для σ - удельной проводимости, полученная П. Друде в рамк

Бозоны. Распределение Бозе-Эйнштейна Бозон - это частица или (квазичастица - как, например, фонон - квант упругих колебан

Итоги лекции N 12 1. Квантовая теория электропроводности металлов дает для удельной проводимости σ формулу (12.2):

Происхождение энергетических зон в кристаллах. Металлы Физически происхождение зонной структуры в кристалле связано с образованием кристалла из N атомов, каждый

Собственная проводимость полупроводников Из элементов таблицы Менделеева типичными полупроводниками являются германий и кремний. Ширина запрещенн

Итоги лекции N 13 При объединении атомов в кристалл их энергетические уровни вследствие принципа Паули превращаются в си

Донорные примеси, полупроводникиn-типа Для четырехвалентных полупроводников германия (Ge) и кремния (Si) донорными примесями являются ат

Акцепторные примеси. Полупроводникиp-типа Акцепторными примесями для германия и кремния являются атомы трехвалентных элементов, таких

Электронно-дырочный переход. Полупроводниковый диод Создадим контакт из двух полупроводников, один из которых p-типа, а другой n-типа, как это изображено на рис.14.

Полупроводниковый триод - транзистор Полупроводниковый триод, или транзистор, - это электронный прибор, предназначенный для усиления, генериров

Итоги лекции N 14 Атомы пятивалентных элементов, таких как фосфор (Р), мышьяк (As), сурьма (Sb), добавленные в кристаллическую

Оптический резонатор Для превращения сверхлюминисценции в генерацию лазерного излучения необходимо наличие положительной

Способы создания инверсии населенности Процесс создания инверсии населенности называется накачкой. В зависимости от структуры активной

Виды лазеров и их применение По режиму работы лазеры можно разделить на импульсные и непрерывного действия. По виду активной с

Итоги лекции N 15 Лазер, или оптический квантовый генератор - это устройство, генерирующее когерентные э

Размер, состав и заряд атомного ядра. Массовое и зарядовое число Атомное ядро было открыто английским физиком Э. Резерфордом в 1911 году в опытах по рассеянию α-частиц при п

Дефект массы и энергия связи атомного ядра. Ядерные силы Как показывает опыт, масса ядра mя меньше, чем суммарная масса входящих в состав ядра нук

Итоги лекции N 16 Ядро - центральная массивная часть атома, где сосредоточено более 99,95% массы атома. Ядр

Некоторые сведения из истории открытия деления ядра урана После открытия нейтрона физики получили в свое распоряжение частицу, способную, ввиду отсутствия заряда, п

Цепная ядерная реакция. Ядерная бомба После открытия деления ядер урана У. Зинн и Л. Сциллард, а также Г.Н. Флеров показали, что при делении ядра ура

Ядерный реактор Ядерный реактор - это содержащая ядерное горючее установка, в которой осуществляется управляемая ядерная р

Реакция синтеза атомных ядер. Проблема управляемых термоядерных реакций Как уже отмечалось в § 2 настоящей лекции, при реакции ядерного синтеза (слияния) легких атомных ядер выделя

Взаимодействие радиоактивного излучения с веществом Человек с помощью своих органов чувств не способен обнаружить радиоактивное излучение. Поэтому важной зад

Методы регистрации ионизирующих излучений Быстрые заряженные частицы, проходя через вещество, оставляют за собой след ионизированных и возбужденных

Итоги лекции N 18 1. Радиоактивностью называют свойства атомных ядер самопроизвольно изменять

allrefers.ru

Смотрите также

..:::Новинки:::..

Windows Commander 5.11 Свежая версия.

Новая версия
IrfanView 3.75 (рус)

Обновление текстового редактора TextEd, уже 1.75a

System mechanic 3.7f
Новая версия

Обновление плагинов для WC, смотрим :-)

Весь Winamp
Посетите новый сайт.

WinRaR 3.00
Релиз уже здесь

PowerDesk 4.0 free
Просто - напросто сильный upgrade проводника.

..:::Счетчики:::..